HrushinskijAA_K-voprosu-ob-izmerenii-elekt-poley_1984

Уравнение Кирхгоффа для цепи, изображенной на рис. 2.2 мож­ но записать в виде . Ч *4 - ^ Л / У /с ^ J z '- 7TZ--- ~7zr - 2Z“ / / , Учитывая симметрию задачи и обозначая ^ - Vo f l . / 'И' г К’ 7^=17 «FJ- -77 , получим для гармонически изменяющегося сигна­ ла \/ /с ( н о + £ ь ) ( d Е ) /0 ' 77, 3?--- “7 -----Г <?Л7> /te + с / е с ^ ( с ^ с ) где - J1* ^/е? -2 '/а Результат, описываемый формулой (2.17), совпадает с резуль­ татом работы /18/, Если теперь ввести сопротивление электро­ да в среде и обозначить его через , то '/К с ^ с У ео и ■£ (o f £ ) (и о С * /ficp) ______ , '( tit* ~ fRcf> f ujo (С gt * С- ) __ * Если / со С / ^ ' / ^ „ = ^ fio(3>y ’ т0 V° = l ( c f Е ) и мы имеем однозначную связЪ''входным напряжением усилителя и электрическим полем. Заключение В работе рассмотрена теория зонда, используемого для измерения электрических полей в атмосфере на высотах от О до 40 км. Специфические особенности атмосферы как среды и движение носителя, на котором установлен электрометр, поз- поляют в первом приближении учитывать в злектрокинетическом уравнении только конвекционный член. Этот факт значительно упрощает описание работы зонда, поскольку нелинейная задача о самосогласованном нахождении электрического поля и плот­ ностей ионов в переходной области вблизи электродов, заменя­ ется на линейную (уравнение Лапласа и закон Ома в однород­ ной среде). Простая связь, которая существует в этом случае между потенциалами и зарядами металлических тел { Q i- L C j ) позволила найти входные токи электрометра с точностью до (а /с )2 не решая полностью электростатическую задачу (а - характерный размер электрода, L - характерное расстояние мезду электродами). Решение дается формулами (2.13,2.16) и позволяет рассчитать электрометр произвольной конструкции с точностью до ( л / / С )2.