HrushinskijAA_K-voprosu-ob-izmerenii-elekt-poley_1984

/о) бить на 2-е части, одну - ^ - силовые линии от этого за­ ряда замыкаются на заряды внутренней сферы и QL' - сило­ вые линии уходят на бесконечность и другие электроды. Ос­ новные уравнения в этом случае (закон сохранения заряда и Ома, уравнение Пауссона запишутся в виде гф ) Ы) . d < £ b ] , А . i c «-Mi f = <2Л Я 'fj - потенциалы только внешних электродов. Сравнивая уравнения (2.14) и (2.15) с (2.4) и (2.5), можно сразу записать уравнение типа (2.13): > т - т * а 4г/ (И . ./у/ /<//. Са I учитывая теперь, что Q i - G I Y < ) где Ct j взаимная емкость внешнего и внутреннего электрода, - потенциал внутреннего электрода, получим: ( л 1 '-а & ( < Х V ) * 1 * & ■ & Н * <r!S ^ <2Л6) Формулы (2.13), (2.16) решают задачу о входных токах электро­ метров. Рассмотрим для примера применение формулы (2.13) для рассчета характеристик электрометра. Пусть электрометр имеет вид, показанный на рис.2.2 ( C?f /?<?,- входная емкость и сопро­ тивление усилителя). Рассчитаем напряжение на входе усилите­ ля. Хотя на рис. 2.2 явно присутствуют 3 электрода - два из­ мерительных электрода и корпус прибора, мы будем считать, что корпус прибора имеет малую емкость по сравнения с емкос­ тями измерительных электродов. Кроме этого, взаимной емкостью измерительных электродов также пренебрежем. Тогда: tizf l^i- , % 5 ~Сгг i iu (Чг К Г)) - - |- ( % . ( f j ) / 14