HrushinskijAA_K-voprosu-ob-izmerenii-elekt-poley_1984

где, - угол между 1А и z~i , или при вдоль оси Z ; &'•. - полярный угол вектора Из уравнений (2.8) и ( 2.II ) с линейной точностью по ) получим ■ # £ * ■-zr(b -£ ( ■ § - ► | г f i / V Если теперь учесть, что Си • </л- Q a (это справедливо с точностью до поляризационных членов (гг/^л )^) и нормировать потенциал так, чтобы его нуль соответствовал началу координат, выбираемому, вообще говоря, произвольно, но в конечной облас­ ти (т.е. ввести потенцией - Q a / za ) и перейти к пределу О а ^ л — , то получим: ж/у/- (Z ))"TZCcjlj (2.12) о -1 где Е - внешнее однородное электрическое поле. В последующих выкладках, чтобы не загромождать формулы, штрих будет опущен. Другая формула этого уравнения, более удобная в дальнейшем^есть: 1с ^ ц Ш Ъ - ( Ъ 1 )) * <*(уг (уё))]я.т 1x1 *-с Из формулы (2.13) следует, что токи, текущие от электродов в измерительную цепь, состоят из двух членов - динамического (производная по времени) и токов натекания, определяемых про­ водимостью среды <5> . Значение токов Ус позволяет рассчи­ тать свойства практически любого электрометра, который можно использовать для измерения электрического поля в атмосфере на аэростатах и шарах-зондах (для высот 0-40 км). Однако, нужно помнить, что формула получена с точностью до ( ^/Х. )^, т.е. учтены только линейные по ( а./Л ) члены, где а - мак­ симальный размер электродов, /, - минимальное расстояние между' электродами. В дополнение к формуле (2.13) мы приведем здесь некото­ рое обобщение ее для случая, когда замкнутый электрод может содержать внутри себя другой электрод, причем оба они могут независимо подсоединяться к измерительной схеме (рис.2.1). Внутренний электрод здесь не подвержен действию внешнего по­ ля, поэтому требование малости поляризационного эффекта не него не распространяется. Заряд внешних электродов можно раэ- 13