HrushinskijAA_K-voprosu-ob-izmerenii-elekt-poley_1984

=с;1л + £ c « jk с л ' л '< ■ '£ c ; j x Е.8) Такое выделение сделано для того, чтобы телом А создать для остальных электродов однородное поле, устремляя тело А в бесконечность и, соответственно, устремляя к бесконечности его заряд. /-Найдем вначале коэффициенты взаимной емкости -^А , уч­ тем,что п 1 = Q a +YH £/ Q j L4 Сообщим заряд только одному телу А, остальные будут незаря- жекы, тогда: % а С А с?А ^.9) Однако, несмотря на такую простую связь, потенциал тела "£ " зависит не только от заряда 0 а . и взаимного расположения тел " С " и "А", но и от взаимного расположения остальных изме­ рительных электродов. Это обусловлено поляризацией измери­ тельных электродов в поле заряда и созданием дополнитель­ ного потенциала на электроде ”с ". До сих пор задача ре­ шалась строго. С этого момента мы делаем предположение, что a/ i I, где <Х - линейный размер электрода, л - любое из расстояний между электродами. Если ограничиться линейным приближением по /х. , то так цак вклад вышеупомянутых эф­ фектов будет порядка (я/х. )*■ /19/, то ими можно пренебречь, Таким образом, можно считать, что потенциал на каждом изме­ рительном электроде определяется только зарядом Q* и взаим­ ным расстоянием между телами " А" и " i ", и предполагая, что все измерительные электроды тлеют сферическую форму, а заряд О д - точечный и удаляется на бесконечность, (т.е. Л I» 7 г « Л I. где ^ - расстояние от начала ко­ ординат до заряда к , с , а. - линейный масштаб электродов), получим с линейной точностью по а' / ^ . , ^/и_ /У + -Цг- COS в с ) ( 2 . 10 ) Сопоставляя формулы (2.9) и (2.10), находим - / у / \ Т2 - — ( / * ~ cos & 0 (2.II )