HrushinskijAA_K-voprosu-ob-izmerenii-elekt-poley_1984

Сравнение < f показывает, что выше 10 км вкладом последнего члена можно пренебречь. После этого, уравнение (1.3) можно записать в виде: с / и ( [ ( 6 * (1.5) каждый член в квадратных скобках имеет смысл скорости й/ -<£' - диффузионная скорость; - £* скорость электрического дрейфа; О - скорость конвективного переноса. В силу выбора обезразмериващюс параметров V ~-1, £ Х / л . < н а расстоянии порядка 'Ло/ от электродов и ‘Od~ при расстояниях -§>Д«/ ( область квазинейтральности). Скорость электрического дрейфа можно разложить на две составляющие в соответствии с тем, что само поле может быть представлено как сумма поля пла­ вающего потенциала электрода (Ер) в среде и внешнего (Е°). Причем в выбранных единицах Ер-^ 1/3, в тоже время, если мы потребуем, чтобы внешнее поле было ^ 10-100 у Земли и не бо­ лее I на высоте 30 км (что соответствует в обычных единицах по­ лям примерно 40+4000 в/см у Земли.примерно 4 в/см - на высоте), то вкладом электрического дрейфа в обпрй баланс ионизации мож­ но также пренебречь, поскольку I0"2. На самом де­ ле поля значительно меньше и указанная процедура заведомо справедлива. В соответствии с вышеизложенным решение уравнений (1.4), (1.5) будем искать в виде разложения / 7 = т + £ / 7 У - Те - £ / V * ё* ^ рде: £ - £ ( < £ / , % £ ' ) ^ Л ; e j Подставляя эти разложения в (1.4), (1.5) получим: Я к * + f a * = о . (1.6) ЪТ1 " £ Г Л * = По* J (1.7) ' Ъ Т 2’ * 17 ~ %)j (1.8) А 1/ ! , - ~ f r t c 1- П о ) (1.9) 8