Горохов Н.А. Особенности ионосферного распространения декаметровых волн в высоких широтах. Ленинград, 1980.

Zomp Zg = H + AZ+ ] ^ - j * - • (4.10) Az Если среда слабо анизотропна, то в приближении теории возму­ щений можно считать, что траектории нормальных волн совпадают, а различаются лишь незначительно показатели преломления. В этом случае выражение для разности групповых запаздываний нормаль­ ных волн можно записать [ 1 7 , 787 следующим образом: Ъ , _ j _ Г л п т А гР~ f J Vs ’ (4-Ц) П где Л п = п - п 2= j\ZH V cos ( f - j f V U s i n 2У s i n 2 (y>+ W) , t f ( r ) - угол между волновой нормалью I и направлением внешнего маг- нитого поля Нп'у 11 - угол между главной нормалью к лучу и плос- костью ( Ъ ’} H q )', U = — 2 <л)н - гирочастота электрона. Пер­ вый член в выражении для A TL описывает эффект Фарадея, а вто­ рой, квадратичный относительно Нд , - эффект Коттона-Мутона. Для не очень больших трасс и условия слабой анизотропии среды в первом приближении теории возмущений вторым членом можно пре­ небречь [ 1 8_7. Кроме того, наряду с поворотом плоскости поляриза­ ции за счет кручения луча в слабоанизотропной среде появится до­ полнительный поворот за счет внешнего магнитного поля Н д : X Ѳ=Ѳ0+| fy~+ \f\L cos (f--Ц-hvu sin,2у sin2(ip+Y)]dv. (4.12) о Все вышеприведенные величины l , t 2p}S l 0 ,£2 ^, S', 2gl, Z^ZyA t?p, в могут быть независимо измерены, и поэтому соотношения ( 4 .5 ) - (4.12) можно использовать в качестве уравнений для определения параметров среды о£, , у . Очевидно, что число параметров модели, которые могут быть найдены, определяется числом независимо измеряемых на опыте величин, которым может быть сопоставлено соответствующее число независимых уравнений. В случае плоскослоистой среды уравнение луча имеет вид z X COS £2 д (здесь, как и выше, считается, что луч входит в ионосферу в нача­ ле координат). Поскольку правая часть уравнения (4.13) интегриру- d 2____ Ui\lZSi. д - V(2) (4.13) 70