Горохов Н.А. Особенности ионосферного распространения декаметровых волн в высоких широтах. Ленинград, 1980.

что наименьший разброс для F -типов распространения наблюдается в утренние часы. При сезонном анализе вертикальных углов прихода обнаруживается, что в зимний период отчетливо видны два основ­ ных максимума, соответствующих Е и F -типам распространения. В летние месяцы вероятность односкачкового симметричного рас­ пространения через F -слой достаточно мала. Для сравнения уместно привести результаты исследований углов прихода сигнала в вертикальной плоскости на частотах, превышаю­ щих МПЧ F 2 . Оказывается, что на распределении углов в этом слу­ чае отсутствуют четко выраженные максимумы, соответствующие нормальному распространению через регулярные слои. Направления углов прихода в диапазоне от 3 до 50° становятся почти равнове­ роятными. То же самое наблюдается и при сопоставлении распреде­ лений углов прихода при малых и больших значениях магнитной ак­ тивности {Бі < 3 и Q •%- 3 ), т.е. четкого максимума при Q 3 на распределениях не видно, и равновероятны углы прихода в широ­ ком диапазоне. Подобные распределения могут существовать при наличии сильных градиентов в области £ ионосферы в районе кон­ цов трассы или при появлении локализованных областей в ионосфе­ ре, ответственных за распространение сигнала на частотах .выше МПЧ (см . раздел 3 .3 ). Если измерять углы прихода в вертикаль­ ной плоскости на обоих концах трассы (при излучении на близких частотах во встречных направлениях) одновременно, можно по пе­ ресечению траекторий локализовать область, ответственную за рас­ пространение сигнала. Такие измерения показывают, что действу­ ющая высота области рассеяния сигнала на частотах порядка 18 МГц в основном соответствует величинам 150-200 км. Диапазон углов прихода достаточно широк, что говорит о равновероятном положении этой области в ионосфере на всем протяжении радиотрассы. В тех случаях, когда аппаратура позволяет непрерывно измерять абсолютное время распространения импульсного сигнала на трассе, можно проследить изменение траектории распространения для от­ дельно выбранного мода. С Помощью аппаратуры и методики, рас­ смотренной в гл. 2 Г 667, были проведены исследования изменчивос­ ти траекторий сигнала на основании анализа вариаций группового времени распространения и угловых измерений. На рис. 4.4а, б даны примеры одновременной записи изменений абсолютного времени распространения X (в м с ), вертикального уг­ ла ft , отклонений горизонтального угла прихода от дуги большого круга До£ и амплитуды принимаемого сигнала А для двух конк­ ретных сеансов. Здесь же приведены результаты статистического анализа флюктуаций амплитуда сигнала для всего интервала изме­ рений. В качестве характеристики взята величина т -параметра распределения Накагами. Изображенное на рис. 4.4, а относится к сеансу, когда распространение шло отражением через слой F , а на рис. 4.4, б - через слой Е . Действующая высота слоя h , от которого происходит отражение волны в предположении симметрич­ ной траектории, связана с определяемой в эксперименте вели­ чиной X, ( t) следующим соотношением: 61