Горохов Н.А. Особенности ионосферного распространения декаметровых волн в высоких широтах. Ленинград, 1980.

ложение областей, ответственных за подобный механизм распростра­ нения сигнала, определяется пространственной структурой потока вторгающихся частиц. А поскольку последняя не однородная, а но­ сит сложный характер, то область, ответственная за распростране­ ние, каждый раз меняет свое местоположение,. о чем однозначно свидетельствуют вариации величины R. Если предположить, что эта область находится на одной и той же высоте, то производная характеризует скорость перемещения данной области в про­ странстве. 3.4. Механизмы взаимодействия сигнала и потока частиц В предыдущем разделе были рассмотрены эксперименты, в кото­ рых методами наклонного и возвратно-наклонного зондирования на­ блюдались интенсивные радиосигналы. В работе /5Q 7 обсуждались возможные механизмы формирования интенсивных возвратных сиг­ налов (ВС ). Рассмотрим один из предложенных в /"50 J механизмов, который помогает объяснить интенсивные сигналы при ионосферном распро­ странении радиоволн во время возмущений, вызываемых вторжени­ ями из магнитосферы потоков заряженных частиц. Этот механизм связан с взаимодействием электромагнитного поля и частиц, при котором происходит передача энергии от частиц электромагнитному полю, что может приводить к усилению радиосигнала. Однако дня реализации этого механизма в ионосфере должны выполняться опре­ деленные условия, позволяющие осуществить такое взаимодействие. Схематично механизм усиления можно представить следующим образом. Поток авроральных частиц, вторгающихся во время суббу­ ри в ионосферу, вызывает дополнительную локальную ионизацию. За счет анизотропии коэффициента диффузии неоднородность вытяги­ вается вдоль поля и образует плазменный волновод, ориентирован­ ный вдоль силовой линии геомагнитного поля. Поперечная радиовол­ на, рассеиваясь на неоднородностях, может возбуждать собственные колебания плазменного волновода. Проведенные расчеты показывают, что спектр собственных колебаний плазменного волновода в свобод­ ном пространстве с магнитным полем, направленным вдоль его оси, расположен в диапазоне частот от 0 до = Ѵсор + сo f (С Ор - плазменная частота „волновода", с - электронная циклотронная частота) и содержит медленные волны, т.е. волны, для которых фазовая скорость меньше скорости света в вакууме /51 J . По данным прямых измерений в ионосфере наблюдаются неодно­ родности с концентрацией, существенно превосходящей фоновую. Это позволяет воспользоваться для качественных рассуждений результа­ тами работы / 5 1 / . Дисперсионные кривые для круглого плазменного 42