Горохов Н.А. Особенности ионосферного распространения декаметровых волн в высоких широтах. Ленинград, 1980.

Рис. 3.1. Геометрия распространения при рассеянии на ионосферных неод­ нородностях. Трасса Т PR - квазиобратное рассе­ яние, трасса TFR - прямое рассе­ яние ( Т - передатчик, R - прием­ ник). чета изложена в многочисленных по­ собиях и инструкциях /39_7, в част­ ности в „Инструкции по расчету КВ - линий радиосвязи на высокоширотных радиотрассах' /407 . Однако этот рас­ чет соответствует эксперименту толь­ ко при таком механизме распространения, когда частота сигнала ниже МПЧ, т .е. имеет место „зеркальное' отражение электромаг­ нитной волны от плазменного слоя. В отсутствие рассеивающих не­ однородностей дополнительные потери сигнала на трассе обусловле­ ны столкновительным поглощением в нижних слоях ионосферы (так называемое неотклоняющее положение). Эти потери зависят от элек­ тронной концентрации на высотах ниже 100 км и', как правило, воз­ растают в периоды авроральных возмущений. В тех случаях, когда частота радиосигнала выше МПЧ, дополни­ тельные потери обусловлены тем обстоятельством, что в точку при­ ема пападает только часть энергии радиоволны, которая рассеива­ ется в нужном направлении плазменными неоднородностями. В об­ щем виде дифференциальный эффективный поперечник рассеяния опре­ деляется выражением /41 J <30 ( f i = у k 0 s in X $ £ ( ч '■) л ) -у где ](0 - ’ £2 = Ы д-й); у = A'g-Zf соо 1 Т<а і <•> і к - частоты и волновые векторы падающей и рассеянной волн, С - скорость света, ^ - угол между волновым вектором рассеянной волны 7< и вектором электрического поля Е падающей волны, - пространственно- временной спектр флюктуаций диэлектрической проницаемости ионо­ сферной плазмы: (Ш 5 J ■ Здесь В g ( p jt ')- функция пространственно-временной корреляции флюктуаций диэлектрической проницаемости. Из представленных выражений следует, что эффективность рас­ сеяния в заданном направлении зависит от относительной плотности