Горохов Н.А. Особенности ионосферного распространения декаметровых волн в высоких широтах. Ленинград, 1980.

цент появления в зависимости от геомагнитного времени интенсив­ ных радиоотражений от Е$; которые можно отождествить с диск­ ретными аврорапьиыми возмущениями. Другой тип Eg; подробно исследованный в работе [2 7 ] и наблюдаемый в интервале высот 75-95 км, можно отождествить с авроральными возмущениями диф­ фузного типа (рис. 1.2). Имеются и другие геофизические явления, анализ суточного хода которых позволяет отождествить их с возму­ щениями диффузного или дискретного типа. 1.4. Крупномасштабные ионосферные образования Рассмотренные в предыдущих разделах процессы, связанные с возмущениями ионосферной плазмы, могут оказывать существенное влияние на такие параметры сигнала, как его амплитуда и спектр. Однако не менее важной характеристикой является траектория рас­ пространения. Для ее расчета необходимо знать пространственное распределение плотности ионосферной плазмы. В высоких широтах существенную роль в распространении декаметровых радиоволн игра­ ют крупномасштабные ионосферные неоднородности. Ниже рассмот­ рены наиболее существенные характеристики этих образований. 1.4.1. Измерения на спутниках. В работе /~28_/ представлены данные спутника Алуэтт-1, из которых видно, что существует серия провалов электронной концентрации в верхней ионосфере высоких ши­ рот, называемых ионизационными впадинами, или желобами. На рис. 1.11 приведен пример распределения fg F2 по широте, полученный при однократном прохождении спутника. Поскольку записи ионограмм велись с интервалом в 1 ° по широте, то автору удалось построить контурные карты распределения fg F2 для обширной области Северной Америки и Северной Атлантики. Важной характеристикой полученных карт является существование хорошо выделенного района, в котором fa F2 достигает минимальной величины. Этот район, узкий по ши­ роте и расположенный в направлении восток-запад, автор назвал основной впадиной. Основная впадина расположена на широте 62° N в 14 ч местного времени, затем она смещается к югу и в ОО 11 мест­ ного времени ее можно наблюдать на широтах 45°N , а в утренние часы впадина движется к северу и к 07^ достигает 49°N . На кон­ турных картах распределения f0 F 2 имеется обычно один или два „миниѵ.ума" на широтах выше основной впадины. Эти „минимумы" f0 F2 получили название высокоширотных впадин (ВП ). Они име­ ют тенденцию образовывать петли. „Центр " этой петли не совпадает с центром основной впадины. Наиболее северные из них имеют ра­ диусы порядка 1200 км, которые изменяются в зависимости от гео­ физических условий. „Центры" высокоширотных впадин обычно рас­ полагаются на широте 7 3 °N. В 1966 г. Шарп [2 9 ], используя ионные ловушки на полярном спутнике, подтвердил ранее выполненные исследования. Он устано­ вил, что понижение электронной плотности во впадине в 10 раз no­ li)