Геомагнитные и ионосферные возмущения в высоких широтах: сборник статей. Ленинград, 1973.

к тому, что мы получаем заниженные значения для АЯ и II, и завышенные для rjmax. Многие эффекты, такие как многократное рассеяние, вероятно­ стный характер потерь энергии при не упругих соударениях, различный характер взаимодействия авроральных электронов с заряженными и нейтральными частицами, входят в эксперимен­ тальную функцию в неявном виде. Последнее делает невозможным расчет их относительного вклада в характер вертикального распре­ деления светимости. Но вид энергетического спектра, характер углового распределения, величина потока частиц и энергии, по- Рис. 3. Связь т)та)!, Д Н п Н max с питч-углами высы­ пающихся электронов. а — тип спектра п—2, а—1; б — тип спектра п=0.1, а =20. 1 — Tjmax; 2 — АН; 3 — Н max. лученные таким методом, находятся в хорошем согласии с непосред- ственными измерениями на ракетах в самих сияниях. Существен­ ным в рамках рассматриваемой задачи является сравнительно вы­ сокая степень ионизации столба атмосферы, где происходит вы­ сыпание потока авроральных электронов. По данным работы [13], электронная и ионная концентрации в дуге полярного сияния до­ стигает порядка 106 см-3 на ночной стороне овала, а ионная и элек­ тронная температуры 1000 и 3000° К соответственно. Поэтому существенную роль в самом сиянии могут играть не только элек­ тронно-нейтральные, но и электронно-ионные и электронно-элек­ тронные взаимодействия. Кулоновские рассеяния заряженных частиц как за счет близких, так и дальних взаимодействий приво­ дят к увеличению вероятности рассеивания на большие углы. В нашем случае в соответствии с выражениями для частоты столк­ новений, приведенными в работе [14], ѵ„ = ѵб 8 In Л , близ m2„a > дальн ' * лиа где е — заряд электрона; т — масса частицы; ѵ — скорость элек- трона; п — концентрация. Причем индекс 1 относится к пробной частице, а индекс 2 — к полевым частицам. Множитель In Л на­ 82