Геомагнитные и ионосферные возмущения в высоких широтах: сборник статей. Ленинград, 1973.

В работах [ 1 ,2 ] были исследованы влияние энергетических и угловых распределений, а также модели атмосферы на высотное распределение светимости в эмиссии X3914 А. В другой работе [8] изучалось влияние высотного хода коэффициента рекомбинации на характеристики профиля электронной концентрации. Во всех перечисленных исследованиях [1—6, 8] рассматривались либо мо- ноэнергетические потоки электронов [4—6] и варьировались питч- углы, либо определенный вид энергетического спектра при изо­ тропном распределении по питч-углам [1—3, 8]. Однако многочис­ ленные прямые измерения, выполненные в последнее время на ракетах и спутниках, показали, что распределение по питч-углам не ограничивается только случаем изотропии [9]. Наличие резко анизотропных угловых распределений с максимумами как вдоль, так и поперек магнитного поля Земли, требует более детального рассмотрения влияния питч-углов на высотное распределение светимости в полярных сияниях. В данной работе вид энергетического спектра выбран на осно­ вании ракетных измерений, собранных в обзоре Риза [9]. Число квантов X 3914А, высвечивающихся на высоте Н , вычислялось по следующей формуле: п а с н / л \ °-02 M N 2 ) л . . 7]я (X3914 А) = Р (Я) sec ѲX Я max х S <‘ > i?min где 0.02 — коэффициент эффективности высвечивания; А Е іт — энергия ионообразования, равная 35 эв; N(E ) — дифференциаль­ ный энергетический спектр; р(Н), п ( N2), п (М) — массовая плот­ ность, концентрация N2, концентрация атмосферы на высоте Н соответственно; ^ — эмпирическая функция диссипации энергии электрона при прохождении его через поглотитель. Ана­ литическое выражение данной функции было получено В. И. Л а ­ заревым в работе [10]. При расчетах выше 120 км использовалась атмосфера согласно работе [11 ]. Ниже 100 км взята модель CIRA 1961 [12]. Параметры атмосферы между 100 км и 120 км получены плавным интерполи­ рованием. Т ак а я атмосфера соответствует модели «В» работы [2]. Дифференциальный энергетический спектр высыпающихся элек­ тронов задавался в виде степенно-экспоненциальной функции N (Е) = N 0E n exp (— Е/а). (2) Наборы параметров п, а, которые использовались при расчетах, приведены в табл. 1. 79