Геомагнитные и ионосферные возмущения в высоких широтах: сборник статей. Ленинград, 1973.

x \ d E \ <Фт (R) Фя (Д)> I*. 3 (Е - Е т - Е ъж - Е 0), (6) где Т — температура ионов и электронов (мы считаем их одина­ ковыми, Т ( = Т е= Т)\ Z ( r ) = 2 exP I — f f } — статистическая сумма ТП молекулярного иона. Из (6), учтя, что ѵ ~ \/Еал и Е Е 0 + Е т, легко получить ехр { * Ц 2 J ё х р { - ^ г } | < Ф т (Д)Фя ( Д ) > |* ^ . (7) т J Как уже указывалось, потенциальные кривые ионов и молекул известны недостаточно хорошо, поэтому о функциях Фт ( R ) и Фя (R) надо сделать какие-то предположения. Потенциальные кривые основных электронных состояний двухатомных молеку­ лярных ионов (Nj, Oj, NO+) хорошо аппроксимируются гармо­ ническим осциллятором вплоть до температур порядка нескольких тысяч градусов. Это связано с небольшим ангармонизмом этих ионов. Колебательные частоты рассматриваемых ионов порядка 0 .2—0.3 эв, и при температурах, о которых пойдет речь, возбуж­ дены в основном низкие колебательные уровни. Эти уровни хорошо описываются гармоническим осциллятором. Что к а ­ сается вида потенциальной энергии распадного уровня и со­ ответственно волновой функции Ф в {R), то эти энергетические уровни вообще плохо известны. Можно, однако, записать асимпто­ тическое выражение этой функции для больших значений R . Нормированная на 8-функцию от энергии Е , Фд (R) имеет следую­ щее асимптотическое выражение: ФЕ (R) я* ( - L j h cos (ex + (3), (8) /2 Е \Ч г /М ы Ѵ І, n D где e = l^— j , x = \--jr-j И, u>— колеоательная частота иона, р—■ фазовый сдвиг (являющийся, вообще говоря, функцией Е). В случае, если в качестве Фю (R) выбраны волновые функции гармонического осциллятора, то Z ( Т ) = f 1 — ехр { - Е Г } Г - В“ - жение (7) можно переписать в виде (сделав замену переменных Е — Е 0-> Е'): ( кТ )-3'-( і _ ехр { - * £ } ) 2 \ ехр X т = 0 Em=zmhoi Х |< Ф М(Й)Ф w ( A ) > \ * d E > . (9) Из формулы (9) видно, что в случае очень малых температур вклад в интеграл дают лишь малые E ' , т. е. можно положить 36