Геомагнитные и ионосферные возмущения в высоких широтах: сборник статей. Ленинград, 1973.

где R — расстояние между ядрами; г — электронные координаты. Сечение реакции в этом случае будет определяться следующим выражением: - ~ I I2 • § ( Е - Е т- Е лж- Е 0), (2) где V — взаимодействие, обусловливающее переход; и ф2 — волновые функции соответственно начального и конечного со­ стояний; 8 (Е—Е т—Е дЛ—Е 0) описывает энергетический баланс реакции, Е — кинетическая энергия разлетающихся атомов, Е т — тепловая энергия молекулярного иона, Е аж — энергия электрона, Е 0 — энергия активации обратной реакции. Подставляя (1) в (2), получим ° ' ' I<?і (г, R) ■Ѵ<?2(г, Я)> р |<Ф, (R) Ф2 (і?)> I2 х х Ц Е - Е т- Е п - Е й). (3) Выражение (3) получено в предположении, что взаимодействие не зависит от ядерных координат, а первый сомножитель слабо зависит от R . К ак известно из теории неупругих столкновений, когда сталки­ ваются медленные (кинетическая энергия сталкивающихся частиц меньше 1 эв) заряженные частицы, сечение реакции обратно пропорционально квадрату их относительной скорости [6]. Считая молекулярный ион покоящимся, мы положим, не рассматривая в явном виде электронные функции, |<cpi(r, R) Ѵ9 і (г, Д ) > I * - - ! . , (4) где ѵ — скорость электрона. Скорость реакции пропорциональна произведению сечения на относительную скорость налетающих частиц (а — аѵ), поэтому для скорости диссоциативной рекомбинации будем иметь а ~ I<Ф,„ (R) Ф е (Д)> I2 • 4 - 8 (Е - Е т - Е В1- Е 0). (5) Здесь Фт (R) — колебательная функция молекулярного иона (т — номер колебательного уровня), Фщ (R) — функция конеч­ ного состояния, описывающая разлетающиеся атомы (Е — кине­ тическая энергия атомов). Выражение (5) должно быть усреднено по энергиям электронов (максвелловское распределение), по теп­ ловому возбуждению молекулярных ионов с весовым множите­ лем exp I — |у г | и проинтегрировано по всем конечным состояниям, поэтому окончательно для скорости диссоциативной рекомбина­ ции получим выражение « ~ №ТУ '- 2 1 « Р { - } Ж 4 - ■ *Е .. X т О з* 35