Геомагнитные и ионосферные возмущения в высоких широтах: сборник статей. Ленинград, 1973.

с началом бухты (часто он наблюдается некоторое время до начала бухты), однако с началом бухты он образуется на меньших высо­ тах. Например, во время бухты 4—5 марта 1967 г. (рис. 3) E s типа г наблюдался на высоте 120 км и имел частоту / SE S= 3 Мгц, тогда как в начале бухты высота E s была 150 км, а ДЕ 8—1.5 Мгц. Основным фактором, влияющим на распределение электронной концентрации в авроральной зоне во время ионосферной суббури, является внедрение заряженных частиц. Потоки внедряющихся электронов создают дополнительную ионизацию на всех уровнях ионосферы, как это и наблюдается. Одновременно с уменьшением /Г-составляющей геомагнитного поля интенсивность электронного потока увеличивается. Увеличивается также его жесткость. Спора­ дический слой E s типа г образуется ниже, а электронная концент­ рация в его максимуме увеличивается. Н а высотах больше 250— 300 км дополнительная ионизация внедряющимися электронами мала ввиду малой плотности нейтральной атмосферы. Поэтому, когда максимум электронной плотности находится выше 250 км, N max не повторяет изменения электронной концентрации на более низких уровнях, а главным образом уменьшается относительно невозмущенной величины (как это видно на рис. 4). Уменьшение электронной плотности в области F может вызываться нагреванием ионосферы во время отрицательной магнитной бухты. В тех случаях, когда максимальная электронная плотность к концу бухты больше, чем до ее начала (как это видно на рис. 3), рост электронной концентрации может вызываться ионизацией мягкими электронами в фазу восстановления магнитного поля. Дрейфы ионизации под действием электрического поля отрица­ тельной магнитной бухты также способны изменить распределе­ ние электронной плотности. Горизонтальная составляющая маг­ нитного поля и нормальное к ней горизонтальное электрическое поле вызывают вертикальный дрейф ионизации. При соответствую­ щем направлении полей этот дрейф может быть направлен вниз. Результатом такого дрейфа является описанный выше всплеск N (кратковременный рост N на всех высотах). Косвенным доказа­ тельством того, что всплеск N обусловлен движением ионизации, а не дополнительной ионизацией заряженными частицами, служит факт, что увеличение N больше на больших высотах, где сопро­ тивляемость среды движению меньше. Однако условия возникно­ вения такого дрейфа не очевидны. Основные закономерности изменения электронных профилей во время отрицательных магнитных бухт можно резюмировать следующим образом. 1. В первую фазу бухты электронная плотность на всех уров­ нях до 250 км, как правило, увеличивается, а в фазу восстановле­ ния магнитного поля уменьшается до невозмущенных величин. Это, по-видимому, обусловлено дополнительной ионизацией внед­ ряющимися электронами. 27