Геомагнитные и ионосферные возмущения в высоких широтах: сборник статей. Ленинград, 1973.

которого следует, что в этом случае і гр и L не являются независи­ мыми величинами. Можно получить аналогичные соотношения и для других моделей, например v ( z )= az2- f P(z—z0)a, учитываю­ щей уже два ионосферных слоя. Д л я учета горизонтальных градиентов выберем е ( х , z ) в виде е (х, z) = 1 — F (х) — G (z). В этом случае можно проинтегрировать уравнение эйконала в разделяющихся переменных [3]. Тогда уравнение луча имеет вид: dx Г dz (18) f V7cos^ Q0 — F (x) _ Г ______ dz J Vsin2 Q0 - ■ G (*) В общем случае определение параметров ионосферы при про­ извольных зависимостях F (х) и G (z) невозможно. Поэтому для примера мы ограничимся лишь случаем постоянного горизонталь­ ного градиента к F { x ) = —2< x . x . (19) Кроме того, для простоты рассмотрим случай слабых горизон­ тальных градиентов, когда | AQ | <g; Q0 (где A Q = Q 0—fix). Тогда можно искать решение систем (2), (4), (8), (9), (18) методом после­ довательных приближений: х г = Я = Я (0) + Я Ш; 8 = 8‘<» + S'; z l = z[1)t п --- I 1< I®i0) I; | Я (1)К | Я (0) I; |8 (1) K | 5 (0’ |. ( 20 ) В качестве нулевого приближения выберем выражения (16), (17), полученные без учета горизонтальных градиентов. Тогда для первых приближений в случае (13а) имеем z b ~ Y Щ Г sin 2 о (sin 2 0— sin S x) ; 8С0) о *£1): ' ( V — ^О) “Ь> ■ tg 2 o ^ 0)) Y cos2 S o /2 X b I r j d ) __ o-(o) tg Qi — tg Qp (ж(і) tg Qj — z b) tg Q0 _ tg a 0 + tg Qj tg Qj — tg Q0 §ci) it/i As/ в (0). (21) 10* 151