Геомагнитные и ионосферные возмущения в высоких широтах: сборник статей. Ленинград, 1973.

слоя. Учитывая, что в этом случае Q0= Q 1? для модели (13а) имеем следующую систему для определения искомых параметров: гс/і : Н 2 'Jkb тс/ cos S0 V/cfi 2 П tg % + xb' (14) e2 где e, m — заряд и масса электрона; f x— частота вер­ тикального зондирования. Для модели (136) имеем 2 _ и I h A. It, 1 + ^ i^o . zgi~ t l - Y h h in t _ /i;/o , Xb= W cos S in ; + / / / o , s i ^ o h f 0 0 1 — flfo Sin L = 2 H + *ь- Решение этих систем имеет вид: для модели (13а) тс/ cos Q0 \/ко Н = z для модели (136) А 2 2 ^ 8 ’ 1 _ V k (L tg Q0 - 2гй) . v/jf л (/ sin Q0 — / x) L tg Q0— 2 zgi II = z9 - % flfo sin O0 L tg Qq — 2z^ . , I + / 1//0 /1 l n T --------- • / 1//0 In sin Ц, ■ 1 + flfo sin Qp 1 — / / / 0 sin Ц) In Xl = f - 1 - / 1//0 £ t g Q q ----- 2 z?] In 1 + / 1//0 (15) (16) (17) , • О / 1 - hlfo f s m Q o - A 1 + / / / 0 sin So n 1 — / / / 0 sin 2o С учетом уравнения (5) нетрудно показать, что для плоско­ слоистой среды выполняется соотношение ctIV cos Q0— L = 0, из 150