Геомагнитные и ионосферные возмущения в высоких широтах: сборник статей. Ленинград, 1973.

а (г) — угол между волновой нормалью 1 и направлением внеш­ него магнитного ноля Н0; ф— угол между главной нормалью Первый член в выражении для Ап описывает эффект Фарадея, а второй, квадратичный относительно Н 0, — эффект Коттона—Му­ тона. Д л я не очень больших трасс и условия слабой анизотропии среды в первом приближении теории возмущений вторым членом можно пренебречь [5]. Кроме того, н аряду с поворотом плоскости поляризации за счет кручения луча [7] в слабоанизотропной среде появится дополнительный поворот за счет внешнего магнит­ ного поля Н 0: Все вышеприведенные величины L , trp, Q0, й 1( ф1? z ,h, Л<гр, Ѳ могут быть независимо измерены, и поэтому соотношения (4)—(11) можно использовать в качестве уравнений для определе­ ния параметров среды а, [3, у. Очевидно, что число параметров модели, которые могут быть найдены, определяется числом независимо измеряемых на опыте величин, которым может быть сопоставлено соответствующее число независимых уравнений. В случае плоскослоистой среды уравне­ ние луча имеет вид: (Здесь, как и выше, считается, что луч входит в ионосферу в на­ чале координат). Поскольку правая часть уравнения (12) интег­ рируется в явном виде лишь при каких-то конкретных зависимо­ стях v(z), остановимся на двух простейших случаях параболи­ ческой зависимости.1 Пусть где о — величина вертикального градиента; N 0 — максимальное значение электронной концентрации в слое; h — полутолщина 1 Применительно к ионосфере это означает, что луч падает на границу под таким углом, что наличие второго ионосферного слоя еще не сказывается. S M j — I -у- + -2 кѵ \ju cos а — -^кѵи s in 2а sin 2 (а + ф)] dz. (11) о ( 12 ) о N (z) = oz2; (13a) (136) 10 Геомагнитные возмущения 149