Геомагнитные и ионосферные возмущения в высоких широтах: сборник статей. Ленинград, 1973.

A(r 1 )/A(T0)= (s/S 0 dSjs/sdSy*; ( 6 ) Ѳ= Ѳо + і т - ; Ѳ0= Ѳ(Г), (7) Го где п = \Je — \Jrilx -f- га;;— показатель преломления; г0, гх— коор­ динаты точек входа и выхода; dl — элемент длины луча (инте­ грирование ведется вдоль характеристики); d S J d S — отношение сечений лучевой трубки в начальной и текущей точках луча; Ѳ— угол между вектором Е и нормалью к траекто­ рии; Т —- радиус кручения луча. Выбирая систему коор­ динат, связанную с точкой входа луча в ионосферу (рис. 1), из простых гео­ метрических соображений имеем t g o / + * v ( 8) Кроме того, к этой сово­ купности величин могут быть добавлены эффективные действующие высоты при вертикаль­ ном зондировании на фиксированной частоте f l в местах располо­ жения передатчика и приемника z9l и zgt, а также другие изме­ ряемые параметры: *отр ѵ - = я + д г + і (9) Az Если среда слабо анизотропна, то в приближении теории воз­ мущений можно считать, что траектории нормальных волн сов­ падают, а различаются лишь незначительно показатели прелом­ ления. В этом случае выражение для разности групповых запазды­ ваний нормальных волн можно записать [5, 6]: = < 1 0 > Го где *1 — j Ап = п1 — п 2 = у \/и ѵ cos а — -j-vu sin2а sin 2 (а -j- <Ji); 148