Геомагнитные и ионосферные возмущения в высоких широтах: сборник статей. Ленинград, 1973.

вертикального зондирования в этом случае оказывается недоста­ точно даже для нахождения геометрии радиотрассы. Поэтому при исследовании распространения радиоволн методом наклонного зондирования задача об определении характеристик неоднород­ ной ионосферы представляет особый интерес [1, 2]. В работе рассматривается метод определения параметров круп ­ номасштабных неоднородностей ионосферы с помощью измеряе­ мых экспериментально при наклонном зондировании характери ­ стик распространения радиоволн (углы входа и выхода луча и груп­ повое время запаздывания сигнала). Рассмотрение проводится на основе набора различных моделей с последующей проверкой правильности выбора. Д л я простоты ограничимся двухмерным случаем. Задаваясь моделью диэлектрической проницаемости среды в виде е(х, Z, а, р, y ) = l _ z ; (х, Z, а, |3, у); а?. 4тсе2/Ѵ ѵ = ——— -------- со2 т ы 2 * где со — частота волны; ю0 — плазменная частота; а, (3, у — не­ известные параметры, которые должны быть определены, и решая характеристические уравнения, получающиеся из уравнения эй­ конала [3], при заданных начальных условиях (угол входа равен £20, рис. 1), найдем уравнение траектории: z = z(x, а, р, у, 2 0). (1) Рассматривая уравнение (1) совместно с уравнением нижней границы ионосферы v(x, z, а, Р, у) = 0, (2) получим координаты точки выхода в зависимости от параметров я, Р, V х1= х1(а, р, у, 2 0), Zj = Zj (я, р, у, 2 0). (3) Угол выхода луча из ионосферы есть функция угла входа и координат точки выхода (3): 2 1= 2 1 (а, р, у, 2 0). (4) Аналогично может быть записано уравнение для группового времени запаздывания £гр, ослабления сигнала А ІА () (отношение амплитуды принятого сигнала к амплитуде излученного) и пово­ рота плоскости поляризации Ѳ [4, 6]: