Геомагнитные и ионосферные возмущения в высоких широтах: сборник статей. Ленинград, 1973.

сфере может привести к появлению в точке приема сигналов с раз­ личными азимутами прихода. Например, схематически появле­ ние 3 лучей можно объяснить следующим образом (рис. 5). Сиг­ налы из передатчика Т при изменении максимальной электронной плотности в плоскости ( х , z) по кривой АОВ могут прийти в точку приема R по траекториям 7, 2 и 3. Теперь рассмотрим влияние линейного горизонтального гра­ диента hm на исследуемые характеристики. Линейный градиент высоты слоя эквивалентен наклону ионосферы под некоторым углом к горизонту. Если высота ионосферы меняется в плоскости радиотрассы, то, используя хорошо известные теоремы эквива­ лентности [10], связывающие данные вертикального зондирова­ ния с данными наклонного зондирования, получим [ h ' -\- b F \ (5) где <|>— угол падения радиоволны на ионосферу с учетом ее на­ клона; фо — угол падения, определяемый из ионограмм верти­ кального зондирования стандартным методом; а — угол наклона ионосферы; h' — действующая высота отражения в средней точке радиотрассы;^® == 2 R E s in 2 — коэффициент, учитываю­ щий сферичность Земли; R E — радиус Земли; D — длина радио­ трассы. Из формулы (5) видно, что горизонтальный градиент hm приво­ дит к уменьшению угла падения волны на ионосферу и связанной с ним законом «секанса» [10] частоты отражения радиоволн. Рас­ четы, проведенные для различных углов наклона ионосферы, по­ казывают, что максимальное уменьшение МПЧ незначительно. Так при высоте максимума электронной плотности в средней точке трассы h m—300 км, полутолщине слоя Y m= 100 км и угле наклона ионосферы а = 7 ° величина изменения МПЧ порядка 0 .5% . Траектория радиолуча будет несимметричной кривой относительно точки отражения. Величина расхождения между углами выхода и прихода (Д2—Аі) = 2 а постоянна для всех частот. Вертикаль­ ный угол прихода волны Л2 определяется формулой - Y + а - Щ - a rc t g ( 2 ( Г + ь д) ) • При поперечном градиенте hm, который эквивалентен наклону ионосферы в направлении, перпендикулярном к оси трассы, имеет место следующее соотношение: t g t = t g t „ ( fe^ + bc; s 8 ) , (7) где р — угол наклона слоя в направлении, перпендикулярном к оси трассы. 140