Геомагнитные и ионосферные возмущения в высоких широтах: сборник статей. Ленинград, 1973.

ставления о некотором конкретном механизме рассеяния радио ­ волн авроральными неоднородностями. Можно, по-видимому, утверждать даже большее: в основе этого представления лежит классическая модель авроральных неоднородностей, строго ориен­ тированных по магнитному полю Земли и обладающих не очень большой степенью анизотропии. Отражающий объем, заполнен­ ный такими неоднородностями, имеет, как известно, сравнительно широкую индикатрису обратного рассеяния, поэтому радиоэхо от него должно регистрироваться при значительном отклонении от условия ортогональности (до 12—15°). В том случае, если условие ортогональности для данной станции нарушено не очень сильно (у Гадсдена ~0 .5 °), то при данной модели отсутствие радиолокационных отражений от такого объема будет однозначно свидетельствовать об отсутствии в нем авроральных неоднород­ ностей. Таким образом, достоверность вывода Гадсдена зависит в конечном счете от достоверности положенной в его основу клас­ сической модели авроральных неоднородностей. Между тем в работе А. X . Пятси и Ю. JI. Свердлова [7] пока­ зано, что классическая модель строго ориентированных по полю неоднородностей с широкой индикатрисой рассеяния не уклады­ вается в рамки новых экспериментальных фактов и должна быть заменена более гибкой моделью отклоняющихся от поля неодно­ родностей с узкой индикатрисой рассеяния. Мы намерены пока­ зать здесь, что результаты Лайона и Гадсдена, с точки зрения этой модели, получают уже иное толкнование, и из них не следует вывод об отсутствии связи между сияниями и радиоавророй. Геометрия радиоотражений. Наиболее характерным свой­ ством радиоавроры является так называемый «эффект ракурсной чувствительности». Эффект проявляется в том, что радиолокацион­ ные отражения регистрируются только под малыми углами к го­ ризонту на дальностях, превышающих 400—500 км, причем для северного полушария — в северном квадранте, а для южного по­ лушария — соответственно в южном. Уже на первом этапе исследования радиоавроры было очевидно, что необычная геометрия радиоотражений тесно связана с особыми свойствами отражающей среды. Чепмен [8], опираясь на физи­ ческие представления Герлофсона [9], Аспинола и Хокинса [10], построил в 1952 г. идеализированную теорию геометрии радио- отражений. В основу теории были положены две гипотезы. Первая из них постулировала тот факт , что отражающие образования пред­ ставляют собой некие структуры ионизации, вытянутые вдоль силовых линий магнитного поля Земли. Вторая предполагала, что размеры отражающих структур вдоль поля столь велики, что отражение радиоволн от них имеет характер, близкий к зеркальному (по аналогии с отражением от метеорных следов). Чепменовская теория ( с внесенными в нее позже поправками на рефракцию и реальное поле Земли) в общих чертах хорошо объясняла основ­ 98