Геофизические явления в авроральной зоне: [сборник статей]. Ленинград, 1971.

выше ~ 3 5 0 км, т. е. выше максимума электронной концентрации слоя F2. Ниже максимума большую роль на данных частотах играют соударения ионОв с нейтральными частицами. Ниже 80 км — в слое D, кроме того, велико влияние электронных соударений. Ионно-молекулярные соударения приводят в слое Е (от ~ 8 0 до ~ 1 5 0 км) к сильным гиротропным свойствам среды (большой величине | гху | по сравнению с | ехх |). Поэтому можно ожидать, что волны будут обладать квазикруговой поляризацией в значи­ тельно более широком диапазоне углов &, чем это имело бы место в бесстолкновительной плазме. Действительно, заменяется в выражении (16) много большей величиной | sxs//exx |2. Решим задачу о распространении волн в слое Е, в котором сильны гиротропные свойства среды. Будем считать, что | егг | I ехх |, I гху |, т. е. проводимость плазмы вдоль магнитного поля велика. Пусть магнитное ноле направлено вертикально по оси z Для простоты примем, что среда однородна. Ищем поле в виде е,к°ПхХ~ гкопгг— где = со / с — волновое число в пустоте; 7 г.,. = n sin ft; пг = п cos 0 , причем по закону Снелла пх = const. Для нахождения величины пг и поляризации воспользуемся уравнениями (7) и ( 8 ), положив в них Е г = 0. Получим Приравнивая нулю определитель этой системы, найдем, что Поляризация волн определится из выражения (39): Рассмотрим сначала случай квазипродольного распростра­ нения, когда выполняется условие (38) (39) (40) (42) При этом или, учитывая, что вху — чисто мнимое число,