Геофизические явления в авроральной зоне: [сборник статей]. Ленинград, 1971.

чивается, так что для высоких широт в нижней части магнито­ сферы он близок к 90° почти независимо от своего начального значения в экваториальной плоскости. Этот эффект был просчи­ тан без учета кривизны силовых линий, т. е. фактически было определено поведение лишь одной составляющей волнового век­ тора к, а именно составляющей, касательной к поверхности вр а ­ щения силовой линии. Однако, по-видимому, до Земли доходит волна, вектор к ко­ торой почти целиком лежит в плоскости магнитного меридиана. Это является следствием осевой симметрии магнитосферы. Магнит­ ное поле такой волны имеет в случае с <;s: 1 только азимутальную компоненту. Поэтому можно считать, что геомагнитные обо­ лочки (поверхности вращения силовых линий) совершают азиму­ тальные колебания. Очевидно, что при этом оболочки не взаимо­ действуют друг с другом, следовательно, групповая скорость возмущения направлена вдоль геомагнитного поля. При произ­ вольном направлении волнового вектора взаимодействие между геомагнитными оболочками неизбежно приведет вследствие их кривизны, а также из-за неоднородности магнитного поля и кон­ центрации плазмы к отклонению групповой скорости от направ­ ления поля и в конечном итоге к рассеянию энергии. Проходя через ионосферу, альвеновская волна возбуждает магнитозвуковую, которая затем распространяется в ионосфер­ ном волноводе слоя F2 [31, причем распространяется, очевидно, в основном в ту же сторону, куда была направлена горизонталь­ ная составляющая волнового вектора падающей альвеновской волны. Но поскольку этот вектор лежал в плоскости магнитного меридиана, то и в волноводе волна будет распространяться в ме­ ридиональном направлении, что и наблюдается в большинстве случаев (см., например, работу [4], где отмечена значительная долготная локализация Pel). Исследуем поведение вектора к, лежащего в плоскости магнит­ ного меридиана дипольного поля. Д ля упрощения расчетов при­ мем, что групповая скорость альвеновской волны направлена точно вдоль магнитного поля. Возьмем две близкие силовые ли­ нии, лежащие в одной плоскости. По каждой бежит волна, фрон­ том которой будет линия, соединяющая точки одинаковых фаз. Пусть дипольные координаты этих точек ге, ср для одной силовой линии и гс+ Д г п, (f+A<p для другой. Путем несложных геометри­ ческих рассуждений можно показать, что угол & между геомаг­ нитным полом и нормалью к фронту определится из уравнения <1S> причем г) меняется от —f-90° до —90° и считается положитель­ ным, если вектор к направлен извне области, ограниченной силовой линией. 176