Геофизические явления в авроральной зоне: [сборник статей]. Ленинград, 1971.

Вследствие очень высокой проводимости плазмы вдоль маг­ нитного поля (на что указывает большая величина | егг |) электри­ ческое поле волны лежит практически в плоскости, перпендику­ лярной к Н0. Отношение ж-компоненты электрического поля к его г/-компоненте определится из выражения ( 8 ): Вектор поляризации альвеновской волны вращается в ту же сто­ рону, что и положительный ион в магнитном поле, а магнито­ звуковой — в ту же, что электрон. В этом нетрудно убедиться, выписав вещественные компоненты электрического поля. Из выражения (5) следует, что возмущенное магнитное поле всегда перпендикулярно к волновому вектору к. В случае линей­ ной поляризации оно, кроме того, перпендикулярно к внешнему магнитному полю Н 0 в альвеновской волне и компланарно векто­ рам к и Н 0 в магнитозвуковой. Движение альвеновской волны в магнитосфере. Неоднород­ ность магнитного поля и плотности вещества в магнитосфере существенно влияет на распространение альвеновских волн. В частности, как показано P. JI. Дауденом [2], она приводит к тому, что по мере приближения волны к Земле угол между волновым вектором и направлением геомагнитного поля увели- e s га = откуда 1 (13) Очевидно, при выполнении условия s i n 4 ft COS2 & (14) волны поляризованы почти линеино, т. е. I а I 1 для альвеновской волны, Iа I 1 для магнитозвуковой волны. Если, напротив, (15) s in 4 9 <g: £ 2 cos 2 &, (16) то волны имеют квазикруговую поляризацию: а ^ І для альвеновской волны, о. ^ — 1 для магнитозвуковой волны (17) 175