Геофизические явления в авроральной зоне: [сборник статей]. Ленинград, 1971.

трона и положительного иона; ? = <о/ик; о )в = еН0/тс и 0 )^= = еН 0 \М с— соответственно электронная и ионная гирочастоты. Показатель преломления определяется из уравнений Макс­ велла: r o t E = - 4 ~ f - ; (3) го1Н = т - ^ - . <4>' которые при учете пространственно-временной зависимости e*(kr—ю<) записываются в виде [к, Е] = ^ Н ; (5) [к, Н] = ----šE. (6) Исключая из выражений (5) и ( 6 ) магнитное поле и вводя пока­ затель преломления п = кс/ч о, распишем полученное векторное уравнение по компонентам в системе координат с осью z, на­ правленной вдоль внешнего магнитного поля, и осью х, направ­ ленной так, чтобы вектор волновой нормали к лежал в пло­ скости x z ’. («2 cos2& — вхХ) ЕХ — S хуЕу — п 2 cos & sin ЪЕ, = 0; (7) а . А + (»8- О Я , = 0; <8> гі 2 cos 0 sin & Ех -(- (е2; —■ п 2 s in 2 &) Е г — 0. (9) Приравнивая пулю определитель этой системы и учитывая выражение ( 2 ), можно найти, что n z = n A [ \ — j s in 2 8 -Я- У \ s in 4 &+ Š 2 cos2&j , ( 1 0 ) где &— угол между Н0 и к. Верхний знак перед радикалом соот­ ветствует альвеновской волне, нижний— магнитозвуковой. Для очень низких частот, когда ? < ^ 1 , п д п — ----- тг- для альвеновской волны, (И ) ijcos & ѵ ' п = пА для магнитозвуковой волны. ( 1 2 ) Можно показать, что в случае £<^г 1 групповая скорость аль­ веновской волны направлена вдоль внешнего магнитного поля, а магнитозвуковой— вдоль вектора к. Для обеих волн при этом она равна альвеновской скорости ѵА = H j \ j 4 n р. 174