Геофизические явления в авроральной зоне: [сборник статей]. Ленинград, 1971.

чать в области пространства, где его скорость уц близка к вели­ чине ~ 0 .8 Ѵя. При приближении (в процессе дрейфа вокруг Земли) пучка частиц к такой области и последующем удалении от нее амплитуда колебаний будет сначала плавно возрастать, а затем примерно также плавно спадать, как это и наблюдается на самом деле. Поскольку в первом приближении любая неодно­ родность в магнитосферной плазме будет вращаться вместе с Зем­ лей (скорости дрейфа тепловых протонов весьма малы), пучок излучающих частиц, обегая вокруг Земли, может несколько раз пройти через данную область максимума излучения, возбуждая при этом несколько следующих друг за другом серий колебаний. Становится понятным также тот факт, что данная серия Р Р начи­ нается и заканчивается одновременно на всех станциях, где она может быть зарегистрирована; в случае однородной магнитосфер­ ной плазмы область генерации колебаний перемещалась бы вокруг Земли вместо с пучком протонов и должно было бы наблюдаться плавное перемещение максимума амплитуды колебаний в направ­ лении дрейфа этого пучка. 7. Возрастание частоты внутри повторяющихся «жемчужин» (элементов тонкой структуры гидромагнитных эмиссий) боль­ шинство авторов объясняет дисперсией волны при распростране­ нии ее вдоль силовой линии в районе экваториальной плоскости, где частота этой волны близка к гирочастоте протонов, в резуль­ тате чего низкие частоты будут распространяться быстрее высо­ ких и первыми достигнут поверхности Земли. Механизм черен­ ковского излучения вносит, однако, в этот эффект некоторые особенности. Как видно из выражения (2), при черенковском излучении более высокие частоты излучаются соответственно под большими углами 0 к направлению внешнего магнитного поля. Групповая скорость волны в направлении внешнего магнитного поля ѴТ9Л— А >, f. I = —г cos У зависит как от относительной частоты s=o)/u> . так и ()К р от угла 0 , под которым эта волна излучается. Воспользуемся результатами работы 111], в которой рассчи­ тывалось запаздывание волны, распространяющейся к поверх­ ности Земли от экваториальной плоскости, где ее волновой век­ тор составляет угол Ѳ(, = 0 с направлением внешнего магнитного поля, относительно волны, исходящей из той же точки эквато­ риальной плоскости, по под углом -ф 0; магнитное поле Земли считалось при этом дипольным, и была принята модель распре­ деления плотности плазмы вдоль силовой линии вида п — Н 0. Д л я волны с относительной частотой в экваториальной пло­ скости £е= 0 . 6 (что близко к предполагаемому нами значению 0.5) зависимость относительного запаздывания t 0 — tlt 0 (č 0 — время распространения волны от экваториальной плоскости до поверхности Земли при 0С= 0 , t — то же при 0е 0) от вели­ 150