Геофизические явления в авроральной зоне: [сборник статей]. Ленинград, 1971.

Поэтому естественно ожидать, что черенковское излучение про­ тонных пучков имеет место в основном в узком слое в окрестности экваториальной плоскости, где параметры плазмы и скорость частиц можно в первом приближении считать постоянными. 3. Условие излучения альфвеновской волны С уц ІѴа < 1 накладывает ограничение сверху на возможные продольные ско­ рости излучающих частиц. При ѵ ц —*• 0, как следует из выраже­ ния ( 1 ), диапазон излучаемых частот сжимается и приближается к гирочастоте протонов (с, = ш/ —> 1 ); с увеличением продоль­ ной скорости частицы средняя излучаемая частота монотонно уменьшается и при ^ 1 (уц -*■ F a) стремится к нулю. Относи­ тельная ширина полосы излучаемых частот А £/ šcp, как это сле­ дует из выражения ( 1 ), может быть определена как Д (4) ? с р Ѵ'1 + у откуда видно, что Д|/£ср монотонно уменьшается при увеличении у (уменьшении С = \ /1 — у), и при у > 0 . 1 1 (С< 0 . 9 4 ) относительная ширина полосы излучаемых частот Д£/|ср< 1 , а при у ">0 .6 (С < < 0 . 6 3 ) Д£/Е| < 0 . 2 5 . При х = v j v t ~ 1 4 интенсивность излу­ чения максимальна для частиц со скоростями С~ 0.8 (у ~ 0.4), что соответствует, как это следует из выражения (1), 0.4 :< ^ Е ^ О . б , или ?сР— 0.5 («>ср~ 0.5аір); • (5) эта частота, по-видимому, соответствует примерно наиболее ве­ роятной средней излучаемой частоте. Наиболее вероятная отно­ сительная ширина полосы излучаемых частот, согласно выраже­ нию (4), равна при этом Д ^ О . 4 , ( 6 ) ^ср а так как интенсивность излучения на частотах, близких к гра­ ничным, очень мала, то на самом деле ширина полосы будет еще меньше. В таблице приведены гирочастоты протонов в экваториальной плоскости (гц) как функции геоцентрического расстояния в р а ­ диусах Земли L = r J R E для ночной и дневной моделей магнито­ сферы. Магнитное поле в ночной магнитосфере считалось чисто дипольным; в дневной магнитосфере магнитное поле считалось суммой дипольного поля и совпадающего с ним по направлению однородного поля с напряженностью ~3 1 у (равной напряжен ­ ности дипольного магнитного поля на расстоянии L да 10). Мо­ дель дневной магнитосферы, таким образом, представляет собой результат искажения дипольного поля токами, текущими по окружающей диполь сферической поверхности и уничтожающими поле диполя за ее границей. 144