Геофизические явления в авроральной зоне: [сборник статей]. Ленинград, 1971.

при этом ;j.j и min (цг, а.,). Интегрируя выражение (41) но и 0 и учитывая выражения (7) и (40), получаем т іп (|іг, р2) ______________________________ J = 0, (44) г у е причем, как и ранее, Г и, при 5 < £ 2; 111111 ([А„, 'J-.,) — \ D D ^ I р-г при В ^ В.,, где величина В .2 определяется выражением (23). Решение уравнения (44) аналогично выражениям (2.))—(2/) будет различно в разных интервалах изменения В. Наиболее простое решение получается при В — В., и записывается в виде = ° - <4 5 > *** а V 71 -- !Хі) г , е Вводя обозначение 1 Г — РнУ* ( 4 6 ) У тАІІІ1 2 е—!х 1 е)2’ перепишем выражение (45) в виде — ! хіі = х — (47) Подставим в уравнение (47) выражения и \>.у,е и решим полу­ ченное уравнение относительно <р: (48) I _ -'-теаЦ 2 — nijfi'j/2 — (га1(, — ;<-!,) (В — Дп) е I 1 + * и d'i 1 fJ-ii — dB , / QS Уі" = d z ~ M ~ ' і+"» ( } НЛП d'-f _fj-i,•—y-,u-i d В \e\ l + x (50) Как видно, выражения (48) —(50) от выражений (30)—(32), полученных ранее для распределения частиц вида (19), отли­ чаются только коэффициентами х и у. Граница области примени­ мости выражений (48) —(50) В = В 2 может быть определена, как и ранее, подстановкой в уравнение (23) полученного выражения (48) для электрического потенциала. 5. Таким образом, при распределении частиц в магнитной ловушке вида (19) или (39) распределение электрического потен­ 132