Геофизические явления в авроральной зоне: [сборник статей]. Ленинград, 1971.

зависимость от В, представленную схематично кривыми 1 ж 2 на рисунке. Наклон кривых 1 и 2 па участке В В 0 определяется, как это следует из выражения (32), минимальными магнитными моментами частиц [xw I1],: и величиной у и может быть как по­ ложительным, так и отрицательным, а в случае ;аі; = y;xJ(i рав­ ным нулю. Электрическое поле в последнем случае отлично от нуля только в области В = 2? 0 -f- В г. Если минимальные значения магнитных моментов положить равными |xif, (і/е, связанными с конусами потерь и определен­ ными в выражении (22), получим из уравнения (30) 1теаЦ2 — т(а}12 в ь ~ в , „ 5 — В 0 , ----- \ е \ ( 1 + Ѵ ------ В Р Г В 0 + Ъ Щ = В 0- <38> 4. Найдем теперь распределение электрического потенциала в случае непрерывного распределения частиц в некотором ин­ тервале магнитных моментов [г и продольных скоростей а0. Положим __ ( А при 0 < щ < а, !х2; 1 о ио> Iх) I о вне этого интервала, ' ' где величина А определяется из условия N п а ° = \ ^ J A d u 0 = ^ А а (^ 2 — Рі), (Щ Р-i I» причем предполагается 7Ѵ0І = N 0e, тогда как величины а, ;х2, ;j.j для электронов и ионов могут быть различными. При функции распределения вида (39) из выражения (10) получаем ПІІП(«ол>а) J і ^ = г = ° - <4 1 > і , е « 0 2 Положим mil) (u 0 i t а) = а, т. е. min ( u h ) ( B L — B 0) — <°ср; ] > (42) откуда следует |лх fx7, где \>.L определяется выражением ( 2 1 ). С другой стороны, в выражении (41) предполагается “«г== ^Г[*(-В— Я0) — е<р]< [пііп (и0І, « ) ] 2 = «2, (43) откуда получаем где \xz определяется выражением ( 2 2 ). Пределы интегрирования по (і в выражении (41) будут равны 9* 131