Геофизические явления в авроральной зоне: [сборник статей]. Ленинград, 1971.

Учитывая, что S ~ ИВ , находим из выражения (3) / К . :л) = § ; •17 /о («О. I1) ПРИ z < (7‘) Движение заряженной частицы вдоль магнитной силовой линии определяется выражением m rZ = — [1 dB j dZ -|- еЕ ц, (5) где е — заряд частицы; — продольное электрическое поле. Интегрируя выражение (5) по Z от 0 до Z, получим и 2 = щ — u \z, где (B — B 0) — e-f j; Z ? • j ^ n d Z . о При интегрировании полагаем потенциал 42 и экваториальной плоскости равным нулю. Магнитный момент является инвариан­ том и при наличии электрического поля. Действительно, решая выражение (5) относительно ^ и учитывая, что изменение полной энергии частицы W = W \ \ Jr W ± обусловлено действием только электрического поля Е, т. е. е Е \ \ d Z= dW , получим W ± e E nd Z — d W + dW х d W ± ^ ~ ~ І Г = dB ~ ~ d B ~ » откуда следует и const. Заметим, что вывод, сделанный в работе [ 6 J об изменении р. при движении частицы в присутствии продольного электрического поля, неверен. В частности, в указанной работе формула (7) ошибочна: первое слагаемое правой части этой формулы должно быть равно не 1 , а, как легко показать, d W n ( ЕфО ) ' d W n (Е = 0) dZ • d Z n . ^ Это замечание не относится, впрочем, к двулі другим работам того же автора [7, 8 ], где рассматривается влияние поля Е на движение частиц в геомагнитном поле. Если бы автор учел сохра­ нение [х (косвенно он это и делает, заставляя заряженную частицу двигаться внутри одной и той же силовой трубки), поставленную им задачу можно было бы решить значительно проще и точнее. Учитывая выражения (2), (4), ( 6 ), можно получить выражение для плотности плазмы, образованной частицами магнитной ло ­ вушки: ( 6 ) (?)