Геофизические явления в авроральной зоне: [сборник статей]. Ленинград, 1971.

в данный момент, J с — асимптотическое значение). Кривая 1 относится к частицам с энергией 30 Мэв, кривая 2 — 20 Мэв, кривая 3 — 10 Мэв. Д ля получения пространственного распреде­ ления солнечных частиц в полярной шапке необходимо получен­ ные на основании этого решения значения потока частиц в шлейфе магнитосферы спроектировать вдоль силовых линий в область полярной шапки. Однако такая задача является довольно трудо­ емкой, требующей численного расчета силовых линий геомагнит­ ного поля в полярной шапке. Приложение Вторжение частиц в шлейф магнитосферы описывается урав ­ нением диффузии ON (It Ох, " К , ON '■> Охj ’ 0 К -A ' 0 K: продольный , lioue- Здесь N — плотность частиц; K s, K ±, K x |)ечный и холловский коэффициенты диффузии. Перейдя предва­ рительно к новым переменным x[ = Xj/\jKt , х '2 = x 2 j \ j K х'л = ~ x J \ J K x , в цилиндрической системе координат будем иметь AJL— _L. ,)N I ot p rip ' 0?'г 0z* ' Начальные и граничные условия имеют вид: N t =о :0; N I = N 0 , V-&' , что соответствует отсутствию солнечных частиц в шлейфе маг­ нитосферы в начальный момент времени и постоянной интен­ сивности /Ѵ 0 на границе магнитосферы для t ^>0 . Последнее условие означает утечку частиц из шлейфа в переднюю часть магнитосферы. Решение ищем в виде N — — 2 /* (Р) ? * (z, t), >’Де f k ( p) = _L d d‘l p dp dp2 ’ iP R собственные функции оператора a k J 1 (a k) удовлетворяющие граничным условиям R sj x, f * H = - 1 = 0 ; / » (°): 2 JV, о akJ l («*) ’ 12!