Геофизические явления в авроральной зоне: [сборник статей]. Ленинград, 1971.

При f i = 0 интеграл ( 8 ) переходит в соотношение (2), поэтому поправка, вносимая рефракцией, получается варьированием ( 8 ) по оѲ: 3S а» Г x f (х) d x ,t. 2 J (* 2 - l ' 0 S 2 »„)’/»’ W где x=^~ . 0 Вариации ортогональной изолинии. Из уравнения ( 6 ) получаем: ™ sin2 0() sin 0о ^ . п °°і = 1— х , cos 0(7 ° t g Т _ 1— х 1 cos О,, (10) где а: 1 = г 1 /г 0 = 1 + / г 1 /г0, h 1 — высота, для которой рассчитывается исходный локус; Ѳ 0 — центральный угол точки, где выполняется условие ортогональности. В свою очередь из соотношения (5) имеем: § t g у = cos ф0 ( Ъ Н ----- ---- o z 'j —- s in <р0 4^-й<р. ( И ) Здесь значком «О» обозначены значения в начальной точке, где выполняются условия ортогональности; ЬН, SZ и оф — вариации составляющих магнитного поля Н и Z и магнитного азимута ф = г— D, вычисляемые по формулам ЬН = 80 + — os + о Н, ill) ' r f e г J ’ oZ= -^S0 - f i f s e + o.z, ( 12 ) od> SO OS -f- О .(1), <)0 ~ /)£ ‘ j ' ’ причем о Ф= — о D . J• J Индекс «/» означает вариации за счет переменного магнитного поля, обусловленного протекающим в ионосфере током. Д ля того чтобы учесть влияние рефракции, необходимо выбрать модель тропо­ сферы и ионосферы. Однако, согласно [3], влияние тропосфер­ ной рефракции невелико, поэтому мы ограничимся учетом только ионосферной рефракции. Рассмотрим обычный параболический слой с полутолщиной, равной zm. Тогда га 2 = 1— а /*1 (х), где