Геофизические явления в авроральной зоне: [сборник статей]. Ленинград, 1971.

Объединяя их, получим г -----— cos Ѳ0 t g а, = Г° .— =--------. (3 ) 6 1 sin Ѳ0 ' ' Пусть проекция вектора В магнитного поля Земли (линия FF') на плоскость большого круга, проходящего через точки Р и S, составляет с вертикалью в точке S угол у. Условие ортогональ­ ности радиолуча к силовой линии может быть записано в виде а і — Т- (4 ) Угол у определяется соотношением (см., например, работу [1]) tg Т = -§~ cos (s — ’ (5) где s — азимут точки S; Н и Z — горизонтальная и вертикальная составляющие вектора В; D — магнитное склонение в точке S. Из соотношений (3)—(5) получается в неявном виде уравнение ортогональной изолинии: г — — cos В0 tg Т = —---т—д--- —, ( 6 ) 6 1 sin Ѳ0 ’ w где х = у (Ѳ, s). При наличии рефракции траектория луча становится криво­ линейной (пунктирная линия на рис. 1 ), и вместо уравнений ( 1 ) и ( 2 ) необходимо пользоваться более сложными соотношениями [4]: по (г ) ro cos “о= п (г) r cos а ; (7) Ѵ ( г 1 ^ V Го / V »0 / COS* а 0 При произвольной зависимости w (г) интеграл ( 8 ) не выражается через элементарные функции. Если, кроме того, учесть, что сама функция п (г), как правило, нам неизвестна, то очевидно, что при учете рефракции написать строгое уравнение ортогональной изо­ линии, аналогичное ( 6 ), не представляется возможным. Тем не менее вариацию ортогональной изолинии найти можно. Поскольку п2 всегда близко к единице, можно положить п2— 1 — (J.F (г), г д е ц < 1. 94