Геофизические исследования в зоне полярных сияний: [сборник статей]. Апатиты, 1972.

Рис.9, Вертикальнаякомпонента полявнейтральномслое. I - модельспокойноймагнито­ сферы: 2 - модельвозмущенноймаг­ нитосферы; 3 - поданнымБеханнона (Behanпоп, 1970). нойплазмойсолнечноговетра. Вря­ деработ (Вате et al., 1967; Pudovkin, Barsukov, 1971; Wentworth, 1965, 1 9 6 7 ) высказываютсяпредполо­ жения, чтонаиболеевероятнымиоб­ ластямипроникновениячастицвмаг­ нитосферуследуетсчитатьбоковыеучасткимагнитопаузы. Затеканиеплазмыоблегчается здесь, во-первых, небольшойинтенсивность® полявэтойобластии, во-вторых, наличием касательныхградиентовмагнитногополя, значительнооблегчающихзахватчастиц (Ste­ venson, Comstock, 1968). в пользуэтогопредположенияговорятиданныеспутниковых наблюдений, вчастностирезультатыБеймаидр. (Вате et al., 1967 ). Полученныеими данныевыявилипостепенноеутолщениеплазменногослояпонаправлениюотцентраккраям инепрерывныйпереходотнегокпотокусолнечноговетра. Длятогочтобыразобратьсявприродетоков, текущихвплазменномслое, рассмотрим баланссил, действующихнашгазмулэтойобласти: ЭР Э2 ѴХ Зя п,Ѳѵ^ SBZ | птрѴц Г0* ' Rs (3) где rj - коэффициентвязкостимагнитосфернойплазмы; p. - магнитныймоментчастиц; Шр - массапротона; Rs - радиускривизнысиловыхлиниймагнитного>оля„ Легковидеть, чтоприлюбойразумнойвеличинекоэффициентавязкости г) вторым членомвправойчасти (8) можнопренебречьпосравнениюсостальнымичленами. Таким образом, интенсивностьтоковвплазменномслоеопределяетсятакже, какивпоясеDK- токов, особенностямираспределениячастицпоэнергиямипитч-угламиихконцентра­ цией. Поведениеплазмы, помещеннойвмагнитноеполе, определяетсяеговеличинойиконфи- гурацией, которая, всвоюочередь,нарядуспрочимифакторамиопределяется граничнкии условиями, в магнитосферевоздействиепотокасолнечнойплазмыприводитктому,чтосно­ чнойстороныобластьсуществованияполяпрактическинеограничена(покоординатех) иво всехостальныхнаправленияхобластьсуществованияполяограниченаповерхностью, которую впервомприближенииможнорассматриватькакцилиндрическуюсосреднимрадиусомR = (16-18)^. Этиограничения, накладываемыенапространственнуюпротяженностьполя, су­ щественносказываютсянаегоконфигурацииисоздаютусловия, благоприятныедляформи­ рованияплазменногослоя. Пояснимэтоутверждение, рассмотревследующиезадачи. Перваязадачавнесколькоинойформерассматриваласьвсвоевремяисследователями всвязиспроблемойрадиационныхпоясовкакносителейDR -токов (Akasofu et al., 1 9 6 1 ; Hoffman, Bracken, 1967; Sozou, Windle, 1969 ). Постановкаеесводитсяктому, чтовпер­ воначальнодипольноеполевводитсяплазмасзаданнымпрофилемплотностиэнергиивэква­ ториальнойплоскостиипитч-угловойанизотропиейиопределяетсясамосогласованноереше­ ниедляраспределенияплотноститоков, концентрациичастициинтенсивностимагнитного поля. Рассматриваемаянамизадачаотличаетсяотклассическойтем, чтовнешняяграница 47