Геофизические исследования в зоне полярных сияний: [сборник статей]. Апатиты, 1972.

рассматриватьвременныеизменениявформепрофиля. Сошлемсяещенаработу (Johansen a. Omholt, 1963), вкоторойсообщалосьодопплеровскихпрофилях н^, дающихоткло­ нениевмаксимумевсреднем ^ 0.4 кэвииспытывающихвариациивпределахот 0 . 2 5 до 0 . 6 5 к э б длясмещениямаксимума. Этиданныепротиворечаттеоретическим ^-профи­ лям (Eather, 1967), которыедаютдляэкспоненциальноспадающегоэнергетическогоспек­ тра h d o t o h o b е х р ( - Е / Е ) смещение е максимумеот 0 . 8 до 2 кэв п ш изменении е от и * О 10 до20 кэв, соответственно. Заметим, чтодлянаблюдаемыхэнергетическихспектров протоновхарактерныещебольшиеизменения Е0 . Брассмотренныхнамидвухслучаяхвы­ сотныепрофилираспределенияэмиссии Н g, крайнеразличны. Следовательно, должнысиль­ норазличатьсяиэнергетическиеспектрывторгающихсяпротонов (рис.Зи5). Допплеров­ скиепрофили, однако, втомидругомслучаяхполучилисьоченьпохожими (рис.2): сме­ щениемаксимумавобоихслучаях ~ 0.4 кэв, аполуширинаразличаетсяприблизительно на I кэв. Нанашвзгляд, этолучшесоответствуетнаблюдаемомуявлению. Случаиизотропноговторжения. Длярешенияуравнения (6) относительноQ(r) исполь зозаначастькривойI h (t ! (Miller a. Shepherd, 1969) для h < 112 км (высота, ниже которойпроникаютпротонысэнергиейвыше 30 кэв). Изэтойжеработывзяткданныео *7 О спектрепротоновсэнергиямивыше 30 кэв (поток 10' протон/см^сек^стерад, экспонен­ циальныйспадспоказателемэкспоненты-Е/12). Кривая Q(r), полученнаявэтомслу­ чае, показананарис.4 жирнойлинией. Онабыланайденаследующимобразом. Предпола­ гаяе идентичностькривойвысвечивания, представленнойИтером (Eather, 1967) (рис.4, штриховаялиния), приэнергияхпротоноввыше 5 кэв, дляпротоновсэнергиями 5 кэв былоиспробовано 12 моделейповедениякривойвысвечивания, начинаяоткривой, плавно спадающейдонуляпри г = 0,икончаячрезвычайнорезкимподъемомкривойвысвечивания суменьшениемостаточногопробегапротона. Счет I ^ l t ) поформуле (6) показал, что наилучшеесовпадениесэкспериментальнымвысотнымпрофилемдостигаетсяприкривой высвечивания, оченьблизкойкполученнойдляанизотропногослучая (рис.4, тонкая линия). Энергетическийспектрпротоновдляэнергий < 3 0 кэвбылвосстановленизуравне­ ния (6), используяполученнуюкривуювысвечиванияиверхнюючастьэкспериментальной кривой If, (£,) . Спектрдляизотропногослучаявторженияпоказаннарис.6. Видно,что Рис.6. Дифференциальныйэнергетический спектрпротоновдляслучая Miller a."She­ pherd (1969) впредположенииизотропного вторжения. характердифференциальногоспектраизменилсянесу­ щественнопосравнениюсрезкоанизотропнымслучаем. Заметноуменьшилисьпотокипротоновпамалыхэнер­ гияхимаксимумвспектрес22 переместилсяна 25 кэб . Небезынтересното, чтодопплеровскийпрофиль вэтомслучае, представленныйнарис.2 точками, ма­ лоотличаетсяотсреднегодопплеровскогопрофиля. Этотфактсоответствуетмалойизменчивостинаблюдае­ мыхдопплеровскихпрофилей. Заметим, чтоиныемодели кривойвысвечиваниялибоплохоописываютвысотный профильсвечения, либонеудовлетворительнопредстав- Ншльная энергия протшѣ (кэі) ляютдопплеровскийпрофиль. Вчастности, модельпри плавномспаданиикривойвысвечиваниякнулюпри г = 0 неудовлетворяетнивысотному, нидопплеровскомупрофилям. 38