Геофизические исследования в зоне полярных сияний: [сборник статей]. Апатиты, 1972.

тельные. Еслипредположитьвозмож­ нуюпогрешностьрасчетамаксимальной, очевидно, чтополученныесеченияот­ личаютсяоттех, которыебыли рассчи­ таныДж.Чемберленомизатемнеодно­ кратнообсуждалисьвработахИтера. Принципиальнонашрезультатблизок К данным (Miller a. Shepherd, 1969). Еслисечения, определенныейтеромк Чемберленом (Eather, 19&7 ; Чембер­ лен, 1963), имелимаксимумы при энер­ гияхатомовводорода (протонов) по­ рядка6 кэв, томаксимумкривойвы­ свечивания, полученнойКиллероми Ше- фердом (Miller a.Shepherd, 1969), располагаетсяприэнергиипротонов I кзв (рис.З). Мыженеможемсказать, гдеименнобудетмаксимумкривойQ(E), но, кажется, сечениеимееттенденцию возрастатьприторможениипротонадо 0.5 кэв. Такаяформазависимости Q(E) приводитксогласиюоптическинаблю­ даемыйдопплеровскийпрофильэмиссии ие высотноераспределение. Дифферен­ циальныйэнергетическийспектрвтор­ гающихсяпротонов, полученныйнами, вотличиеотформыкривойсечения, невызывает удивления. Высокоэнергетическаяветвьспектрапри Е(> 30 кэвспадаеткакэкспонента споказателем-(Е/13.5). Энергетическийспектр, непосредственноизмеренныйдлярас­ сматриваемогослучая, обнаружилпритехжеэнергияхэкспоненциальныйспадспоказате­ лем-(Е/12) (Whalen et al., 1967). Локальныймаксимумприэнергии 22 кзввнашемслу­ чае (рис.З) заменяетпредложенныйвработе (Miller a.Shepherd,1969) обрывспектрапри энергияхниже20-25 кэв. Подобнаяформ^ спектра, имеющегопиквобластисреднихэнер­ гий, достаточнохарактернаядляэлектронныхпотоков, лишьоднажды (Reasoner et al., 1968) наблюдаласьвпротонномпотоке. Кромеуказаннойработы, атакжеработы (Chase, 1970) досихпорнебылосообщенийоконкретнойформеэнергетическогоспектравтор­ гающихсяпротоноввобластиэнергий, меньших20 кэв. Дифференциальныйэнергетическийспектрпротонов, полученныйдлясиянийиописан­ ныйМуркреем (Murcray, 1966), заметноотличаетсяотпредыдущего (рис.5). Основное вниманиеобращаетнасебяпик, расположенныйвобласти 100 кэв. Любопытно, чтодля первогоивторогослучаевпикнаэнергетическомспектревторгающихсяпротоновсоот­ ветствуетэнергиямтакихпротонов, которыеспособныпроникнутьдовысот, накоторых наблюдалсямаксимумсвеченияводороднойэмиссии (у 20 кэвдля 115 кми ~ 100 кэвдля 105 км). Пунктирнымилинияминарис.Зи5 показаныпотокиэнергии, вносимойпротонами ватмосферу. Мыужеупоминалиотом, чтонаблюдаемыезенитныедопплеровскиепрофиливодород­ ных: эмиссийнеобнаруживаюткаких-либо закономерностейвизменениисвоейформы. Мы проследилиэтонапримере 50 эенитныхпрофилейэмиссии н^, описанныхО.Т.Юрченко (1963). Смещениемаксимумаиполуширинапрофилянеобнаружилиочевиднойзависимости отместноговремениивсреднемсоставляли0.2 и6 кэв, соответственно. Разумеется, малыеинтенсивностиводородныхэмиссийидлительныеэкспозициинепозволяюткорректно 57 Рис.5. Дифференциальныйэнергетичес­ кийспектрпротоновдлявысотногохода светимости, измеренногоМуркреем (Мигсгау, 1966).