Геофизические исследования в зоне полярных сияний: [сборник статей]. Апатиты, 1972.

P(r 0) и Q(r) при заданных кучзстнедифференциальногоспектравторгающихся протоновнаэнергиях е 0 > 30 кэб * Б ыли использованытежеданные (Whalen et al., 1967; Miller a. Shepherd, 1969). В этихработахнарядусвысотнымифотометрическими наблюдениямиоыяопроведеноизмерениеэнергетическогоспектрапротонов» Вовремяпо­ летаракетырегистрировалисьпотокепротоновсизотропнымраспределениемпопитч-уг­ лам» По-звдкмому, действительноераспределениепротоновпопитч-угламотличаетсяот изотропного. Поэтомупредставлялосьинтереснымсравнитьрезультатыдвухкрайнихслуча­ ев (изотропногоианизотропного). В качествемодели.атмосферыбылапринятаСтандартная атмосфераСША (U.S. standard Atmosphere Modelf 1962). Зависимостьостаточногопробега дляпротона б воздухеотэнергиивзятаизобзораКтера (Eather, 19&7). Результатыиихобсуждение. Случайанизотропноговторжения,. Системауравнений, заменяющаяинтегральноеуравнение (3), решенаметодомитерационныхприближений. Полу­ ченныйдифференциальныйэнергетическийспектрпротоновпредставленварис.З. Подста­ вивзтотрезультатвуравнение (2), получимскоростьвысвечиванияэмиссииНо как функциюэнергиипротонов (рис.4). Кривая Q(E) определеналишьпри к< 20 кэв, но естьвсеоснованияполагать, чтоQ(E) убываетсвозрастаниемэнергии. Р Т ТГТ-1IIгг / \ к 10 Щю6 еCS с: Г \ \ ей , Сг ~ \ z \I »- L 10 ' «о ,;5 Й Рис.З., Диффе- ренциальныйэнер- ѵ гетичѳскийспектр §Lпротонов (сплош-* ' -наякривая), рас- ^ считанныйпри*ис пользованиинаших 5 I 400 t- i 6 е I- 300 0 1 1L zoo -3. W • 104 <L §- I 10° JL. І.І.ІІ.ИІ] w f Энергия (кэб) ID1 §?сеченийдляэмио СИИ.^Й ИВЫСОТНО- S гоходаеветимос- g ти,измеренного 4 сгМиллеромиШефер- дом(Miller а. Shepherd,196 9) В 3? предположении'рез- § коанизотропного вторжения. Соот- £ ветственныйдаш- §-ференциальныйпо- g 'токэнергиипока- §"зан пунктиром. ==3 ем гсь 100 л \ -0.1 -0.2 -0.3 -0.4 йстатотый пробег (атн-см) -0.5 Рис»4. Полученныенаш: кривые высвечивания дляанизотропного (тонкаялиния) иизотропного'(тол­ стаялиния) случаев. Пунктиромука­ занакривая, заимствованнаяуИтера (Eather, 1967), точками- уМиллера иШеферда (Miller a.Shepherd, 1 969 ). Полученнуюзависимость Q(E) интереснсбылоприменитьккакому-либоиномуслу­ чаюракетногонаблюдениявысотногоходасветимости Е/g. Этобылосделанодлявысот­ ногопрофиля,сообщенногоМуркреем(liurcray , 1 9 6 6 ). В отличиеотпрофиля, использован­ ногодлярешенияуравнения (3), которыйимеетмаксимумпримернонавысоте 115 км, второйпрофильболееузок, имеетмаксимумнавысоте 105 кмиоченьбыстроубываетс высотой. Положив, чтоинтегральноеизлучениевлинии Нд составляет6 0 R , также какивпервомслучае, атакжесновапредполагаярезкоанизотропноевторжение, мы получилидифференциальныйэнергетическийспектрпротоновдляэтогослучая (рис.5). Виднозначительноеотличиеэтогоспектраотпредыдущеговобластиэнергий I— 100 кэв иихсходстводляболеевысокихэнергий. Длявтороговысотногопрофилясвечениябыл такжепостроензенитныйдопплеровскийпрофильэмиссии Нд принайденном 0 (£). На рис.2 онобозначенпунктирнойлиниейиданвсравнениисисходнымдопплеровскимпро­ филем (сплошнаякривая;. йз-запредположенийприпостановкезадачимыдолжнырассматриватьформукривой высвечивания СМЕ/ иполученныечисленныезначениясеченийлишькаквесьмаприблизи- 36