Геофизические исследования в зоне полярных сияний: [сборник статей]. Апатиты, 1972.

гаем, чтокоэффициентыдиффузиившлейфемагнитосферы и межпланетнойсредеравны, по іфайнеймере, впервомприближении. Измеренныезначениякоэффициентовдиффузиивмеж- плаветной^средемогутбытьпредставленыввидеследующейэмпирическойформулы К,, а* 102'ЕеХ/^/3 см^сек-1, гдев- магнитнаяжесткостьи fi = ѵ/с - отношениескорости частицыкскоростисвета (Jokipii, 1968). МыиспользуемсвязьмеждуК± и К, (Франк- £аменептг£, 1964). = Ки/ [ І + ( 2 / і л ) * ] ' ^ ЕляEg = 1 Мйв, гс, = 2йг3 , Т = 10 сек. иН= 10у-, длинашлейфаприблизительноравна 0.3 а.е. Пространственноераспределениевторженийзаряженныхчастицопределялосьметодом траекторий.Геомагнитноеполепредставлялосьввидесуммытрехполей П= Яд+ Ej, + Eg.U* где Я_ - полецентральногодиполя, - поле токое, текущихпограницемагнитосферы и ответственныхзаеесжатие, rL - полетоковнейтральнойповерхности. Дляпрост­ ранственногопредставлениядолейН*. = Н^.(?) кН^, „ = Eg ц(г) существуетнесколько моделей. ДляпредставленияполяН, мыиспользовалимодельотраженногодиполя (Hones, Г963), адляполяIL пмодельВильямсаиМида (Williams, Mead, 1965). Привыборетой идииноймоделимыруководствовалисьсоображениямипростотыиточностипредставления поля. Использовалисьследующиезначенияпараметроввыбранныхмоделей: расстояниедо дополнительногодиполя, моделирующеговлияниетоковмагнитопаузы, - 40гд, отношение моментадополнительногодиполякмоментудиполяЗемли- 28, расстояниедоближнего концаквазинейтральнойповерхности5.5гд, додальнего- ІООгд, плотностьтокаква- зннейтральнойповерхности ІОЛГ cgsm. Зриэтихзначенияхпараметровкрупномасштабныехарактеристикимодельногополя близкикреальному. Так, средняяинтенсивностьполявшлейфеполучаетсяравной20р интенсивностьполявподсолнечнойточкеравнапримерно50ут расстояниедоподсолнеч­ нойточкисоставляетприблизительно ІОгд. Рядпараметроввыбиралсяизусловиясовпа­ дениярассчитаннойинаблюдаемойграницыполярнойшапки ( Л= 65°). Ктакимпарамет­ рамотноситсятасстояниедоближнегоидальнегоконцаквазинейтральнойповерхности. Путемрешениядифференциальногоуравнения Зэс аіи d l /л \ H x ~ H u ~ H 2 f ( ' гдеНу, іЦ. иH z являютсякомпонентамиполя, определяемогоравенством (5), рассчитаны силовыелиниидляполуденногоиполуночногомеридиана (рис.2). Дляисследованияпро­ странственнойнеоднородностивторжениябылипроведенымногочисленныерасчетыорбит частицсэнергией 15 Мэв, приходящиеврайонполярнойшапки. Расчетыпроводилисьпу­ темчисленногоинтегрированияуравнениядвижениязаряженнойчастицы t=(e/c) [ г Я] (7) методомРукге—Куттачетвертогопорядкаточности. Детальноеописаниеметодарасчетов приведеновработеДорманаидр. (1966). Вместоположительнозаряженнойчастицы, приходящейвполярнуюатмосферу, проводилисьрасчетыотрицательнозаряженнойчастицы, выпускаемойсвысоты100 км. Всерасчетыотносятсякчастицам, вторгающимсяватмо­ сферуснулевымипитч-углами. Преждевсегобыланайденаграницаполярнойшапки. Для этогонакаждомиз 12 меридианов (\ р = 0, 30, 60° ит.д.) отыскивалосьтакоенаимень­ шеезначениеугла9 (дополнениешироты), прикоторомчастица, выпущеннаяизсеверного полушария, двигаясьпосиловойлинии, попадалаватмосферуюжногополушария; точка отражениятакойчастицылежаланавысотеменьше100 кмвюжномполушариии, следо­ вательно. ттпгтяя орбитаявляласьзапрещенной. Рассчитаннаятакимобразомасимметрия