Гелиогеофизические исследования в Арктике: сборник трудов всероссийской конференции, Мурманск, 19-23 сент. 2016г. Апатиты, 2016.

Н.Ю. Романова Аналогичная ситуация наблюдалась в высокоширотной ионосфере при сопоставлении данных спутникового радиозондирования с данными радаров SuperDARN (рис. 1). Рисунок 1 - а, в - экспериментальные (сплошная тонкая кривая) максимумы в графике дисперсии логарифма относительной амплитуды и их аппроксимация теоретическими кривыми (зачерненные кружки) с указанием параметров а, р и Ч'д, с которыми достигается наилучшая аппроксимация. Пунктиром показан график значений углов между перемещающимся спутником и магнитным полем в точке наблюдения с указанием минимального (Ѳтіп) и максимального (Ѳтах) значений; б, г - ионосферная конвекция по данным SuperDARN (тонкие векторы с точкой в начале вектора) и ориентация поперечной анизотропии Ч'д (толстый вектор с началом в центре области регистрации неоднородностей). Система координат - географическая (долгота/коширота). В работе [6] было показано, что как при стационарной (рис. 1 а, б), так и при нестационарной (рис. 1 в, г) картине ионосферной конвекции в F-области мелкомасштабные неоднородности вытягивались вдоль направления дрейфа плазмы. Метод определения параметров а, Р и Уд подробно изложен в работе [2J. Здесь кратко остановимся на основных моментах. Во-первых, ширина аппроксимирующего теоретического максимума (рис. 1а, в) зависит от величин а и р. В высоких широтах ни один экспериментальный максимум невозможно было аппроксимировать при р=1, т.е. моделью изотропных неоднородностей. В примере на рис. 1 а,в р=5 и р=7. Таким образом, высокоширотные неоднородности вытянуты в некотором направлении поперек геомагнитного поля. Во-вторых, по пространственному положению аппроксимирующего теоретического максимума можно определить направление этой поперечной вытянутости, называемой «ориентация поперечной анизотропии» и обозначаемой 'Рд. Ориентация поперечной анизотропии Тд измеряется в градусах и отсчитывается от направления на географический север по часовой стрелке. Так как значение дисперсии амплитуды не изменяется при изменении угла на 180°, то при необходимости к значению Ч'д можно прибавить 180°. В примере на рис. 1 а,в 4^=175°, ТА=60° и 44=12°. Эти величины были сопоставлены с направлением дрейфа ионосферной плазмы по данным SuperDARN (рис. 1 б,г) и было получено хорошее согласие между ними. В первом случае (рис. 1 а,б) единичный максимум свидетельствовал о постоянстве параметров неоднородностей, обусловленных постоянством направления векторов дрейфа плазмы. Во втором случае (рис. 1 в,г) два максимума свидетельствовали о непостоянстве параметров неоднородностей, вызванных изменением направления дрейфа. Анализ данных радиозондирования среднеширотной ионосферы показал, что в экспериментальных графиках дисперсии логарифма относительной амплитуды наблюдаются максимумы по высоте и форме аналогичные высокоширотным (рис. 2). Аппроксимация экспериментальных максимумов показала, что среднеширотные неоднородности анизотропны, как и высокоширотные, поскольку ни один максимум не удалось аппроксимировать при р=1, т.е. моделью изотропных неоднородностей. В примере на рис. 2 а,в р=8 и р=18. Таким образом, 55