Физика радиоавроры и авроральная суббуря / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1985. – 112 с.

мерений. Такимклассомсигналовявляетсядиффузноеэхоизпространнойоблас­ тидвухмерного (т.е. примернонеизменноговзональномнаправлении) ионосфер­ ноготока. Радарысазимутальнымобзоромпространстванаблвдаютподобныесиг­ налы ввидехарактернойкрылоподобнойструктуры, описаннойЕ.Е.Тимофеевым идр. /45/. Известно, чтовнаправлении, примерноперпендикулярномионосфер­ номухолловскомутоку(дрейфуэлектронов), уровеньсигналаминимален. Вза­ падномивосточномкрыльяхсигналстановитсяинтенсивнееизанимаетболееоб­ ширноепространство. Полагаем, чтовазимутальномминимумесигналалучрада­ рапримерноортогоналенсреднемунаправлениюдрейфаэлектронов. Кольскоро этотак, мыможемрешить(5) и(6) безиспользованиядопплеровскихданных. Точностьтакихоценок, особеннодлядиапазоновволн, отличающихсяот140 МГц (СТАРЕ/2?/), являетсявопросомбудущихисследований. Дляпримерамывыполнимподобныегрубыеоценкисреднейионосферной электроннойплотности вобластиэхоподаннымпатрульныхрадаровПГИвЭс- сойле(Карелия, случай16 марта1978 г., 18.00 ит). Здесьнамеренновыбран момент, когдаоценкимогутбытьнезависимопровереныпоионозондовымизмере­ ниям/2/. ЧувствительностьрадароввЭссойлевединицахобъемногопоперечни­ карассеяниясоставляет: первого- З.І*І0~10 м- 1 , частотазондирования 93 МГц, волновоечислонеоднородностей3.9 м"*, второго- 2.4*І0-9 м_І , 45 МГци1.9 м"1. Принято, чтонаклоннаядальность- 800 км, толщинарассеи­ вающегослоя- 10 км, соотношениесигнал-шум0 дБ. Другиехарактеристики этихрадаровмогутбытьнайденывработах/46-47/. Дляобластейазимутально­ гоминимумасигналаракурсныйуголсоставляетоколо0.6° (принятавысота НО км), наклонныедальности870 и850 км, соотношениесигнал-шум4 и6 дБ соответственно. Решив (5) и(6), находимдлядвухрадаровзначенияпростран­ ственногоспектра: (7.4-5.8)*І0-4 и(4.8-3.7)*І0_3 м3 . Первыецифрысоответ­ ствуютданнымуравнения(5). Тогдасредняяэлектроннаяплотностьможетбыть найденаиз (I) какявнаяфункцияобъемногопоперечникарассеяния, простран­ ственногоспектранеоднородностейиполногоуровнятурбулентности. Приняв, чтопоследняявеличинаравна3-4%, получаемсреднююэлектроннуюплотность: К,= (2.5/2.8-1.8/2.1)‘I011 м”3 ; Н2= (3.3/3.7-2.5/2.8)-ІО11 м~3 , дляпервогоивторогорадаровивоѳхкомбинацийвеличинпространственного спектраиуровнятурбулентности. Заметим, чтоизмереннаяионозондомвтотже моментвременивеличинаfbEa даетэлектроннуюплотностьНі = 2,7»I0 м~3 /2/, чтовполнеудовлетворительносогласуетсяорадарнымиоценками. Завышен­ ныеплотностидляданныхнизкочастотногорадарамогутбытьобязаннымитому обстоятельству, чтофактическийракурсныйуголздесьближекортогональному из-завлиянияионосфернойрефракции. Взаключениезаметим, чтопространственныйспектрнеоднородностейможет бытьудобнопредставленкакобъемнаяфигура, котораявэтом случае- фазовое пространствонеоднородностей. Пустьракурсныйутол- широта, азимутальный- долгота, арадиуспропорционаленвеличинеI/k2kQ. Тогдафазовоепространст­ водляионосфернойволновойтурбулентности- объемнаяфигура, похожаяна двухлопастнойпропеллер. Конкретнойвеличине f(E) соответствуетрадиус-век- тор, проведенныйизцентраэтойфигурыивыраженныйвединицахобъема. АвторпризнателенА.В.Кустову, Ю.Ф.ЗарницкомуиГ.В.Старковузаплодот­ ворныедискуссиипотемеработы. 69