Физика радиоавроры и авроральная суббуря / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1985. – 112 с.

изменений, N прикоторомнаблюдаютсярассеяние, невелик. Поданным/6,41/, он составляет(0.3-7)*10 см-3. Этоможетизменитьуровеяьсигналалишьна27дБ. Примернотакиежеизменениясигналасвязанысазимутальнойзависимостьюрас­ сеяния/26/. Тогдамаксимальныйдиапазонизменениясигналасоставит - 50 дБ. ДлярадаровПГИминимальнаяконцентрация ~ ІО5 см"3 , т.е. диапазонизменения сигнала - 40 дБ, чтона15-20 ДБнижеегофактическихизменений. Однакопри техжезначениях уровняфлюктуацийи N принимаемый сигналмогбыбытьин­ тенсивнееприусловии, еслиазимутальнаязависимостьоказаласьболеежесткой, чемеенашелАндре/26/, иличастотнаязависимостьбыланестольгладка, как (2) вработе/25/. Дополнительные15-20 дБростаинтенсивностисигналалегкообъяснить, есливсилусуществованиянекихплазмофизическихявленийугловойспектрволн вазимутальнойплоскостисжалсядоединицградусов. Вышеупоминалисьэкспери­ ментальныефакты, предполагающиепериодическоевозникновениеподобногоявле­ ния. Втораяупомянутаявозможность- этоискажениечастотногоспектранеодно­ родностей(2). Предположим, чтонеоднородностисуществуютнадлинахволн около1.5 м, т.е. частотарадарногозондированияпримерно90 МГц. Спектраль­ наяплотностьнеоднородностейвырослабына15 дБ, если, вотличиеот(2), диапазонволновыхчиселволнэлектроннойплотностиоказалсяограниченнымин­ тервалом3.77-4.II м-*. Этосоответствовалобыдиапазонучастотзондирования 90-98 МГц. ТогдамногочастотнаяустановкаЧесната/25/ должнабылабы(по крайнеймере, внекоторыемоментывремени) наблюдатьсигналлишьоднимиз шестирадаров, демонстрируясуществованиесильнойнеравномерностиспектра масштабовнеоднородностей. Внастоящиймоментнетточішхданных, ноизэтих оценокпредставляетсяболеевероятным, чтовтораяизупомянутыхпричин- час­ тотнаязависимость- являетсяменееэффективнымфакторомврезкихувеличени­ яхсигнала, чемпервая- азимутальнаязависимостьрассеяния. Моделированиепроцессовростаинелинейнойстабилизациинеоднородностей первоготипанаэкваторе/42/ подтверждаетпринципиальную возможностьвоз­ никновенияжесткойазимутальнойанизотропиирассеяния. Водномизслучаев /42/ узкийазимутальныймаксимумпространственногоспектранеоднородностей былориентированвдольэлектронногодрейфа, вдругом- доминирующаямодаге­ нерироваласьнауглах18-34° кэтомунаправлению. Близкиерезультатыполуче­ нывтеоретическихработах/43-44/, которыеотносятсякслучайионно-звуковой турбулентности. Болееглубокие сведенияоподобныхявленияхтребуютдальней­ шихисследований. НаосноведанныхСтарковаидр. /2/ вышебылавыполненаоценкауровня ионосфернойволновойтурбулентности. Эффективнаяамплитудасоставила3-4#. Примемэтувеличинукакпримерныйсреднийуровеньестественногонелинейного ограничениятурбулентности. Полагаем, чтоэлектрическоеполеснекоторымза­ пасомпревышаетсвоепороговоезначение, необходимоедлявозбужденияФарлей- Бунемановскойтурбулентности, поэтомуестьоснованиядопускать, чтоуровень турбулентностинесильнозависитотвнешнихусловий/6/. Тогда, пользуясь выражениямидляпространственногоспектранеоднородностей(5) и(6), можно оценитьсреднююэлектроннуюплотностьвобластиэхо. Отмечалось, чтотакие оценкинаиболеедостоверныдлядиффузныхсигналоввечернегосектораивслу­ чае, когданаправлениедрейфанеоднородностейпримерноортогональнорадиолу­ чурадара. Здесьнеприводитсяпримертакогорасчета, посколькоонаналогичен (обратен) оценкамуровняионосфернойтурбулентности, выполненнымвыше(когда известнасредняяэлектроннаяплотностььобластиэхо). Вместестемимеется принципиальнаявозможностьвыполненияподобныхоценокдлянекоторогокласса сигналовдажетогда, когданетвозможностейдляреализациидопплеровскихиз­ 68