Физика радиоавроры и авроральная суббуря / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1985. – 112 с.

сигнал-шумнадТромсесоставляет8 дБ, азимутальныйуголдрейфа- 117°, электроннаяплотностьвЕ-слоеиз fpKe (яонозондвТромсе) - 1.2*ІО11 м"3 /2/, наклоннаядальность- 917 юл. Считаем, чтопоперечникрассеянияпропор­ ционалентретьейстепенидальности. РакурсныйуголнадТромсе (высота НО км) примерноравеннулю. Послеперекалибровкив1979 г. (Е.Нильсен, частноесообщение) истинноесоотношениесигнал-шумфинскогорадараСТАРЕ изСТАРЕ-плотовможэтбытьполученовведениемкорректирующегофактораоколо 10 дБ. Какследствие, соотношениесигнал-шумсоставляет18 дБ. Теперьвесь комплектданныхможетбытьвведенвуравнения(5) или(6)..Идярассмотренно­ гопримераполныйуровеньионосфернойволновойтурбулентности, полученный израдарныхданных, составляет3.9# (5) в2.6$(6) соответственно. Такиезна­ ченияуровнятурбулентностинепротиворечатприведеннымвше ракетнымданным /15-17/. Пространственныйспектрнеоднородностейвсегдаможетбытьрассчитан, еслизнатьилиугадатьпространственныйрадиускорреляциинеоднородностей. Расчетполностьюаналогиченпрямомуиобратномуфурье-прэобразованлямдля автокорреляционнойфункцияиспектраслучайногосигнала. Такойпуть- от радиусакорреляциикпространственномуспектру- избралБукер/40/, который первымввелконцепциюанизотропнойпространственнойкорреляционнойфункциии пространственногоспектранеоднородностейитакимобразомсформулировалра­ диофизическуютеориюавроральногоракурсногоионосферногорассеяниянаани- зомерныхфлюктуацияхэлектроннойплотности. Этатеорияневызываеткритики, аизвестныеранеедискуссииотносительноееприменимостибылинацеленывос­ новномнаидеиофизикесамихнеоднородностейивозможностиихадекватного математическогоописания(в формеконкретнойпространственнойавтокорреляци­ оннойфункции). Букер/40/ исходилизтого, Ч'?опространственнаяавтокорреля­ ционнаяфункцияявляетсяГауссовой, хотянапомним, чтоонненастаивална этойформенеоднородностей. Нижеданыкорреляционнаяфункцияипространствен­ ныйспектр, использовавшиесяв/40/: 1 х2 V2 „2 R(x,y,a) “ехр(- j (-j + + — »г)) , а Ъ о f(k) » (гя)3^2 аЪоехр(~ ^ (а2к2+Ъ2к2+с2}с£)) , (8) Здесьиспользуетсядекартовасистемакоординат, вкотороймагнитнаясиловая линияпараллельнаоднойизееосой. Вотличиеот(5-7), пространственный спектр ( 8) имеетчастотнозависимыеиндикатрисыдляракурсногоиазимутального углов, чтовызываеттрудностиприсопоставленииоэкспериментом. Знаястатистическиехарактеристикипространственногоспектранеоднород­ ностей, существеннопрощевыводитьколичественныйформализм, описываздийрас­ сеяние, прямоотпространственногоспектра, опустиввопросопространствен­ нойкорреляционнойфункции. Вышемыисходилиименноизтакихпосылок. Однако, какбытонибыло, каждомуспектруможнопоставитьвсоответствиеогопрост­ ранственнуюкорреляционнуюфункцию, хотяформаэтойфункциииногдаможетока­ затьсянепроста. Врамкахнастоящейработымынеставилизадачувыводакор­ реляционныхфункцийдляспектров(5-7). Полученныевыраженияпространственногоспектранеоднородностейпозволяют ьыполнитьнекоторыепредельныеоценкп. Известно, чтодляавроральногорадара среднегоэнергетическогопотенциала(радарП-ІО) уровеньрассеянногосигнала мотетменятьсяотпороговогодопримерно 55-60 дБ. Полозшм, чтоуровеньтур­ булентностинеизменен. Тогдаизменениясигналаобуславливаютсясреднейэлект­ роннойплотностьюN ипространственнымспектромf(Е). Заметим, чтодиапазон 67