Физика радиоавроры и авроральная суббуря / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1985. – 112 с.

применимо, когда іфі > 3°. Поэтимпричинамнижемы вновь вернемся к вопросу оболееточнойаппроксимацииракурснойзависимости. Радиоаврорахарактеризуетсятакжезависимостью интенсивности рассеяния отугламеждуволновымвекторомрассеивающихнеоднородностей (лучом радара) инаправлениемвектораскоростидрейфаэлектронов. Андре/26/ назвал угол азимутальнымилиугломраспространения. Вработе/26/ найдено, что амплитуда сигналамаксимальна, когданеоднородности(электроны) двигаютсякрадару или отнего. Еслидрейфперпендикуляренлучурадара, сигналминимален. Среднеста­ тистическаяразницавамплитудахдлядвухнаправленийдрейфавдоль ж поперек лучасоставляет20-25 дБ/26/. Какотмечалосьв/2/, данныеАндре/26/ удов­ летворительноаппроксимируютсязависимостьювида «■' у (Ѳ) ~ io_2sln2® • (4) Нормированныйпространственныйспектрмощностиавроральныхнеоднородностей, удовлетворяющийвыражениям(1-4) иусловию J f f f(k)d3ic = I,имеетвид * -a2 tg2<P 1n-2sin29 -k/k„ V i ) - — :------ g Р-о»Ук---- - ---- “• (5) 1 V5t 1,78k kQe чо/*о Коэффициент1.78 найденчисленнокакплощадьподкривойазимутальнойзависи­ мости(4) наинтервале0-2зГ; qQ = 6-І0~2 м“* - внешниймасштабионосферной плазменнойтурбулентности. Заметим, чтоизменения q0 сфактором2-3 малокри­ тичныквеличине f(k). Длячастногослучаяк= 6 м_І (диапазонволнрадаровСТАРЕ/27/, частота ~ 140 МГц), направлениядрейфаэлектроновнормальногорадиолучуинулевого ракурсногоуглаиз(5) находимзначениепространственногоспектранеоднород­ ностей f-|(к = 6, 4*0 ,Ѳ 0 ) = 2.6*І0-4 м3 . Заметим, чтопространственныйспектр имеетразмерностьобъема. Смыслэтойвеличинывтом, чтоизполногоспектра флюктуацийплазмы(в рассеивающемобъеме) радарвыделяетлишь "свою" прост­ ранственнуюфурье-гармонику, уровенькоторойдостаточнонизок. Припринятых свойствахрассеяниявыражение(5) полностьюопределяетколичественноесоот­ ношениемеждуполнымспектромфлюктуацийивеличинойрассеивающейпростран­ ственнойФурье-гармонйки. Положим, чторакурснаячувствительностьрассеянияхарактеризуетсяослаб­ лением10 дБ/град, углы0-3°, иослаблением2 дБ/град, углы3-13° , какэто примерноследуетизэкспериментальнойстатистики/25,28-31/. Тогдадляра­ курсныхуглов0-3° пространственныйспектрнеоднородностейможетбытьвыражен f„(k) - 3 J io L-^ o . £ k./ k ° , (6) “ « 1 , 7 8 k kQ е~ч°' о где г, - ракурсноеослабление, дБ/град. Длярассмотренногочастногослучая f2 (к * 6,ч»0 ,Ѳ0 ) я6.2’І0-4 м3 , что примернона4 дБвыше, чемвпервом примере. Причинойявляетсяфактически болеерезкаяракурснаязависимость. Дляракурсныхуглов3-13° пространствен­ ныйспектрнеоднородностейимеетвал; *3(£) „ 1 0 -°»ЗГІ 9 Гг( 1 п ІОІО-0’1^ 10- 3 ain2e e~k/k0 ^ ^ * 1,78 k2k0 e“q°/k° где r, g - ракурнсноеослаблениенаинтервалахуглов0-3° и3-13° соответст­ венно. Если r t< 7 дБ/град, точность(7) начинаетпадать. Видно, чтоуравне­ ние(7) отличаетсяот(6) множителемвлевойчастичислителя. Этоозначает, что"хвост" ракурснойзависимостипрактическинеопределяетплощадиподвсей ракурснойкргвой. Заметимтакже, чтов (6) и (7) мынамереннонеобъединяем 65