Физика радиоавроры и авроральная суббуря / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1985. – 112 с.

ДругойподходкуказаннойзадачесостоитвиспользованииУСТтак, как этообычнополагаютпривыполнениианалитическихоценок/8/. Внастоящеевре­ мянельзясчитатьдоказаннойсправедливостьэтогопредположения. Однакоэто условиепочтинаверноевыполняетсяпрималойнадкритичностинеустойчивости. Крометого, имеетсяцелыйрядэкспериментальныхданных, указывающих, чтоУСТ выполняетсяиприумеренных, иприбольшихнадкритичностях, покрайнеймере, вавроральнойзоне (выполнениеэтогоусловиясоответствуетвэкспериментема­ ломуотличиюдопплеровскогосмещениячастотыотлинейногопрогнозатеории). Наконец, используяУСТ-модель, можно poet factum проверитьсправедливость УСТ, исследуяповедениедисперсиимодыприпереходеотмалойкумереннойнад­ критичности. ОдинизвариантовУСТ-моделибылреализованвработе/9/ наосновепри­ ближенияфиксированныхфаздляописанияДГНвP-слоеионосферы. Дляслучая Е-слоябыларазработанародственнаямодель, опирающаясянапредположениео хаотичностифаз взаимодействующихколебаний/10/. Вотличиеотнелокальныхмоделейплазмы, УСТ-моделидопускаютвпринципе существенноеулучшениечисленныхалгоритмовмоделейпутемприменениясовре­ менныхметодовбыстрыхвычислений, вчастностиметодовбыстройсвертки/II/. Крометого, применениеэтихметодовпозволяетотказатьсяотаприорныхпредпо­ ложенийпоповодуповеденияотносительныхфазитемсамымрасширитьобщность методики. Вданнойработеописананепосредственноориентированнаянаиспользование методовбыстройсвертки(МБС) модификациячисленноймоделиТФБ. Применение этихметодовнарядусУСТпозволилоповыситьожидаемуюэкономичностьалгорит­ мазадачидоуровняобычных(двухмерных) гидродинамическихкодов. Выводиобоснованиеуравнениймодели. Приполученииформульноймодели средыбудемполагать, чтоэлектроныплазмыизотермичныидопускаютгидродина­ мическоеописаниедлямодыФарлея, аионыудовлетворительноописываютсяки­ нетическимуравнениемсостолкновительнымчленомвформеБГК, приэтомбудем пренебрегатьквазилинейнымиэффектами. Опираясьнасделанныепредположения, вначалеостановимсянапреобразованиигидродинамическойсистемыуравнений, описывающихповедениеэлектроннойкомпоненты. Обозначаячерез qe=Jvfe (r,p,t)dp второймоментфункциираспределенияэлектроновfe , найдемвидуравненияне­ прерывностииуравнениядвижения гдеЕ0 - внешнеепостоянноеэлектрическоеполе; zQ - единичныйвектормагнит­ ногополя; S' - замыкающийчленуравнения; nQ - равновеснаяэлектроннаякон­ центрация . Производягидродинамическоезамыканиеполученнойсистемы, разделимвзамыкаю­ щемслагаемомлинейныеинелинейныечлены: Врезультателегконайти(/7/). ( I ) (2) Изсистемы(I), учитываясоотношения (2), получим: 52