Физика радиоавроры и авроральная суббуря / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1985. – 112 с.

14. SATO T. On the Mechanisms Governing the Electrojet Plasma Instabili­ ties. - J. Geophys. R e e . , 1976, v.81, N 4, p.539-546. 15. TIMOFEEV E . , MIROSHNIKOV Y. Altitude Characteristics of Radar Aurora aa Seen by a 90-MHz Double-Altitude Radar System Operated at Karmaselga, Ka­ relia. - J. Geophysics, 1982, v.51, p.44-54. 16. ГРИНВАЛЬД Т . к . , КУСТОВА.В., НИЛЬСЕНЕ., РАСПОПОВО.М., СТЕПАНОВ Г.С., УСПЕНСКИММ.В., ЯКОВЛЕВП.И. Осовместимостидопплеровскихизмерений дрейфаавроральногорассеяниянаразныхчастотах. - Вкн.: Полярныесияния. мТ,Сов.радио, 1962 , с. 2 6 -3 1 . Ю.Ф.ЗАРНИЦКИЙ Об исследовании турбулентности Фарлея численными методами ВысокоширотныйЕ-слойионосферывовремямагнитныхвозмущенийможетсо­ держатьмелкомасштабныенеоднородностиэлектроннойконцентрации, ответствен­ ныезавозникновениеавроральногорассеянияУКВ-радиоволн/I/. Характеристи­ кииповедениеэтихнеоднородностей, определяющие, всвоюочередь, параметры рассеянногосигнала, принятосвязыватьснелинейнойдинамикойособойплазмен­ ноймодыФарлея, генерируемойврезультатенеустойчивостиавроральногоэлект- роджета/2/. Есливсекомпонентыплазмыявляютсягидродинамичными (дляисследуемой моды), топостроениеэффективнойчисленноймодели, какправило, невызывает особыхзатрудненийприреализацииалгоритмазадачи, дажееслиприэтомина­ рушаетсяусловиеслабойтурбулентностимоды. Так, этоимеетместодляродст­ венногослучаядрейфо-градиентнойнеустойчивости (ДГН), длякоторойчислен­ ноемоделированиепозволилонетолькополучитьколичественныехарактеристики квазистационарногоспектра, необходимыедлясопоставлениясэкспериментом, ноипродвинутьсядалеевразвитиианалитическихметодовтеории/3,4/. ВотличиеотДГН, длятурбулентностиФарлеясущественнуюрольиграет кинетикаионнойкомпоненты, чторезкоосложняетпостроениедостаточноэффек­ тивногочисленногоалгоритмамодели. Целыйрядпопытокпостроениячисленной моделитурбулентностиФарлея-Бунемана (ТБФ) имелсвоейцельюсохранитьгидро­ динамическуюформумодели, неприбегаяприэтомкусловиямслабойтурбулент­ ности(УСТ). Наиболеепростойспособкинетическойкоррекциимодели, состоящийво введенииискусственнойвязкостиионнойкомпоненты, былреализованНьюмэни Оттомвработе/5/. Болеестрогиерезультаты, по-видимому, можнополучить, используянело­ кальныегидродинамическиемодели, построенныепутемзамыканиягидродинамичес­ ких(плазмодинамических) системкинетическимисверткамиспециальноговида. Двавариантатакоймоделирассматривалисьвработах/6,7/. Этимоделисудов­ летворительнойточностьюописываютлинейныехарактеристикисреды, но, вот­ личиеотметода/5/, предъявляютгораздоболеевысокиетребованиякбыстро­ действиюиобъемуоперативнойпамяти, что, обусловленонеобходимостьюхра­ нитьбольшоеколичествовременныхслоев. Данныйклассмоделейпоэффективнос­ тичисленногоалгоритмазанимаетпоэтомупромежуточноеположениемеждучисто кинетическимиичистогидродинамическимикодами. 5і