Физика радиоавроры и авроральная суббуря / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1985. – 112 с.

гдеTj, rg , r g - линейныеинкременты(декременты) нарастания(затухания) волн, S, , Sg - функции, учитывающиесвязьволн. Ввдэтихфункцийзависитоттого, какиеволныучаствуютвовзаимодейотвии. В/6/ данывыражениядляз, s., из2 вплоскомслучае (всеволныимеютнулевой ракурсныйугол), ав/13/ предполагалось, чтотолькооднаизволнимеетмалый ракурсныйугол. Вобщемслучаефункцииs, з1 иs2 имеютвид: 8 1 оов Ч* f 1 с о е 1 сое V . 1 3 = ( і ІУ в Щ ѵУ č o a v f 008 * 2 ■*»<*-V - ТЛ, Ш Г Т ^ - С0^ < ™ (4^ ) j • 3„к, оов Г. 0 1 . 2 Зі - — т+fc;--- S0k2 оов¥ 1 C0<|Vf2 А 1 ооа2 ^ а1п(Ѵ У) 1+ft2 ^ 008 * 1 1 оов2ч> ■*»(*-V (5) 32 = V 4 I ь 8 « jp s i n ^ - ^ ) ; R±- R(1 + Bin2 -fj) i-1,2. ні о e Изсистемыуравнений (4), (5) находим, чтовстационарномсостоянии р _ пІс т 5 іГ1{? -2 п _ “2 р ^k^ti -&г \ f it - Гг " ~ b r Š t no ! f к, * " SSg «о* f k 2 ' i j s r - no“ 6 > о Из(6) следует, чтостационарноесостояниедопуотимовтомслучае, когда Tff /®г итк / 3 1 шеют одинаковыезнаки, противоположныезнакуотношения Г^2/з. ПосколькуанализируетсяслучайЧ1= О, ^ 0, 0, топоследнее означает, чтолибоволнаnj, либопр^ должнабытьзатухающей. Выполнимость резонансныхусловийдляобоихвариантовпродемонстрированавтаблице (ф = 1.2° и я»= -0.3° соответственно). Сделаемоценкууровнейфлюктуацийвстационарномсостоянии. При"квази- плоском" распаде (таблица, ч,= 60°, Ф,= -0.3°, т2= -61°, 0.9°) ѵгр 0.1%, sTfy ~1Л% , ѴрТ -0.3%„ прираспаденабольшиеракурсныеуглы ( ¥,= 20°, Ч>(= -U3° , V -52°г, 4*2= 2.36°) fpi ~ I.4JK, Ѵ ^ ~ 3 . 5 £ , \/pr ~ 2.3%, авслучаеоченьбольшихракурсныхуглов( Y, = ld°, 4*,= -0.6°, ^ = 2-89°, 6.83°) & • Такимобразом, распадноевзаимодействиеФБ-волнвусловияхбольшойсте­ пенинадкритичностиэлектродаетаобеспечиваетвысокийуровеньфлюктуациина достаточнобольшихракурсныхуглах. Заметим, что, вотличиеотплоскихрас­ падов/3,6/, здесьуровеньколебанийвнеобластилинейнойгенерацииниже, чемвнутринее. Сростомракурсногоуглавнеобластилинейнойгенерациитур­ булентностьстановитсявсеболеесильнойиизотропной. Приэтомначинает нарушатьсяусловие ^ні/^і ’наоснованиикотороговыведены(4)-(6). Этоговоритотом, чторассмотренныевышепроцессымалоэффективныдлявоз­ бужденияволнподслишкомбольшимиракурснымиуглами. Отметимтакже, что еолизовзаимодействииучаствуетнаиболеебыстрорастущаямода, тооталибиза- цияэтоймодыстановитсявсеменееэффективной, посколькусростомстепени надкритичностивзаиморасположениеволнстановитсявоеболееблизкимкодно­ мерномуиз-завозрастаниявеличины[ein ( ) ] • Вероятно, прибольших дрейфовыхскоростяхсущественныквазилинейныеэффекты/14/, неучитывавшиеся выше. Проведенныйнамианализпоказал, чтооповышениемстепенинадкритичнос­ тиавроральногоэлектродаетараспадноевзаимодействиенизкочастотныхфарлей- бунемановсішхволнможетприводитьквозбуждениюволнвнеобластилинейной генерациикакпоракурсному, такиазимутальномууглами, делаятурбулентность болееизотропной. Болееолабоанизотропныенеоднородностимогутвозникатьпод значительнымиазимутальнымиугламикэлектроджету. Вместестем, вэтихусло­ вияхстабилизациянаиболеебыстрорастущихволнстановитсявсеменееэффектив­ ной.