Физика радиоавроры и авроральная суббуря / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1985. – 112 с.

ЛИТЕРАТУРА 1. DAVIS Т.Н. Chemical releases in the ionosphere. - Reports Progr. Phys., 1979, v.42, Я 9, p . 1565-1604. 2. EVERHARD-BAKER A.E. , RYEROFT M.J. , HEARS H.A. , SMITH A. J. EZF and VZ? radiolnission following a barium shaped charge rekease at' 2 • 6,5. - Cospar Speoe Res. 16, Berlin, 1976, p.631-638. 3. ГАВРИЛЕНКСВ.Г., ЗЕЛЕНСОНЛ.А., ПИКУЛИНВ.Д. Онеустойчивостинеод­ нородныхпотоковмагнитоактивнойплазмы. - Физикаплазмы, 5, 1979, с.849- 652 . 4. АЛЕКСАНДРОВА.Ф., БОГДАНКЕВИЧЛ.С., РУХАДЗЕА.А. Основыэлектродина­ микиплазмы. М., Высшаяшкола, 1978, 407 с. А. В.КУСТОВ,В.О.ЯРКОВ О распадном взаимодействии Фарлей - Бунемановских в о л н Исследования/1-6/ показали, чтонелинейноевзаимодействиеволнявляется однимизэффективнейшихпроцессовстабилизациифарлей-бунемановской (ФБ) не­ устойчивости. Однакооценки, сделанныевД-6/, относятсякусловиямслабой надкритичностиавроральногоэлектродаета(С = VQ/Ce < 1.5, vQ - дрейфовая скоростьэлектронов, Св- скоростьионногозвука). Вполярнойионосфере электрическиеполямогутвнесколькоразпревышатьпороговоезначение(см. например/7/). Вэтихусловиях, какизвестно, изменяетсяхарактерлинейного воэбуадениянизкочастотныхФБ-волн ( 6J<< ^ і , ^ і - частотастолкновенийион- нейтрал), вчастностиуширяетсяспектрпоазимутальномуиракурсномууглам /8/. Вданнойработерассмотренысвязанныесупомянутымиизменениямиспектра линейнойгенерацииволнособенностираспадноговзаимодействиянизкочастотных ФБ-волнвусловияхбольшойстепенинадкритичностиавроральногоэлектроджета. Анализрезонансныхусловий. Будемполагать, чтооднаизволннаходится вобластиоптимальнойлинейнойгенерации. Прибольшихвеличинахдрейфовой скоростиэлектроновэтаволна, соглаоно/9-ІІ/, должнаиметьмалый, ноне нулевойракурсныйуголпоотношениюкгеомагнитномуполю(ч>~ 0.1-1°) ину­ левойазимутальныйугол- ктоку. Выясним, какдолжныбытьориентированыдве другиеволныдлявыполнимостирезонансныхусловий w = w j + wj>, * = k-j- + Eg. Будемсчитать, аналогично/8,3/, чтозакондисперсииволнимеетвид ш 1 + R » л w 2 гдеиспользованыобщепринятыеобозначенияиR = R( I + -т-рвіп2ф), R =с И Л ’* = (І - 3Л і^-іГ І- вработе/3/ былопоказано, чтозакондисперсии(I) допускаетраспады втрехмерномслучаедляволн, имеющихбольшиемасштабы(3k2vr1R/')f << 1) н малыеракурсныеуглы (віп2 ч><< ю ^ / М ^ ) . Нижерассмотримвозможностьрас­ паданабольшиеракурсныеуглы, новещеболеедлинноволно|ойобласти. Заме­ тим, чтодлядостаточнодлинноволновыхколебаний(Зк2^ / ^ << I) величинуS' в(I) можновпервомприближениисчитатьравнойединице. Предполагаядляпро­ стоты, чтооднаизволнимеетнулевойракурсныйугол, получаемследующие резонансныеусловия 47