Физика радиоавроры и авроральная суббуря / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1985. – 112 с.

изодновременныхданныхнаблюденийавроральногорадаравАнкоридме/9/. Если нашизаключенияогеофизическихусловияхнадЧатаникой, выведенныеизмагнит­ ныхизмеренийиданныхавроральногорадара, являютсяправильными, торадарне­ когерентногорассеяниярегистрируетобаобсуждаемыхнамиявлений- уменьшение электроннойплотностиироствысотыЕ-слоя, когдалучЧатаникскогорадара оказываетсявовнутреннейчастиовала. Этотпереходнаблюдаетсяоколо06.30 отихорошовиденвданных/21/. Какобобщениеполученныхрезультатовидискуссийнарис.5 дансхемати­ ческийвидспектрограммыракетногоэлектронногоспектрометравысыпающихся частицнамеридиональномпрофиле, секущемэкваториальнуюивторую, болеесла­ бую, дугуовалаввечернемсекторе. Мыполагаем, чтотакаяспектрограмма соответствуетвыводамнастоящейработы, атакжеработ/1,2,4/ инепротиворе­ читракетнымиспутниковымизмерениям/13,28,29/. Оченьблизкиеповиду спектрограммыбылизарегистрированывракетномэксперименте (см.рис.7 /15/) ивтечениеспутниковыхизмерений/28/. Такимобразом, структурутипапере­ вернутогоV мыокружилинеструктурнымидиффузнымивысыпаниями, отличающимися наееэкваториальной иприполюснойсторо­ нах. Полагаем, что подобноесоседство структурныхидиф­ фузныхвысыпанийне являетсянеожидан­ ностью, поскольку диффузноесвечение междудугамибыло найденоещев 1973 г. ЛуииАнже­ ром/30/. Особен­ ностьюсхемырис.5 являетсяхарактерное уменьшениеэнергии ипотокавысыпающих­ сядиффузныхэлектроновприпереходечерезструктурутипаперевернутого ѵ сееэкваториальнойнаприполюснуюсторору. Следующимвопросомдляобсужденияявляетсяявнаянедооценкаинтегриро­ ванныхповысотепроводимостейХолла, полученныхнамиизионозондныхN(h)- профилей, рассчитанныхпометодуД2/. Этанедооценкапроводимостейявновы­ шевозможныхошибок, которыемоглибыбытьсвязаннымиснеопределенностью моделинейтральнойатмосферы. Авторыобъясняюттакиевыведенныеизионозонд­ ныхH(h)-профилейнедооценкипроводимостейХоллалокальныминаклонамиавро­ ральногоЕ-слоясхарактернойшкалойнаклонов(крупномасштабныхнеоднороднос­ тей) порядканесколькихдесятковкилометров. Какследствиенаклоновионосфе­ рыдействующиевысотыионограммбудутиметьболеевысокиезначенияи особен­ носильнозавышатьсяначастотахвблизимаксимальнойчастотызондирования. РеальностьлокальныхнаклоновЕ-слояподтверждаетсяизмерениямипрофилей распределенияионизации, полученныхдлявечернегосекторарадаромнекоге­ рентногорассеяниявЧатанике/27/ вкоординатахвысота- широта. Мыможем видетьздесьнаклоныдлясеверо-гажногонаправления. Заметим, чтоналюбой экваториальнойилиприполюснойгранщѳ повышеннойионизацииЕ-слоя (рис.4, /27/), наклоныуровнейравнойэлектроннойплотностиимеютпрогрессирующий роствфункциисамойэлектроннойплотностиилизондирующейчастоты. 5J «3 ■а. а> I t1) провал свечения дисрсрузная зона обал сияний --- структуры типа V - перевернутого f дидосрузная V зона ш и р о т а Рис.5. Схематическаяспектрограммыдлявысыпающих­ сяэлектронов, ответственныхзаавроральныйЕ-слой, в типичныхусловияхвечернегосектора, шкалашироты- 1°, плотностьштриховкисоответствуетплотностипотока частиц. 31