Физика радиоавроры и авроральная суббуря / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1985. – 112 с.

ногорассеяниявЧатаникедляпохожихионосферныхусловийименно вобласти такназываемогоинтерфейсадуги(рис.10 из/27/, случай29.02.1980 г.). Для этогоH(h)-профиля (рис.2, тонкаялиния) проводимостисоставляют = 5.1 (9.6)см, Ен= 12.8(13.8) См. Первыецифры- проводимостинижнейчаст? профи­ лявплотьдовысотногомаксимумаионизации, цифрывскобках- длявсегопро­ филя. Изсравненияданныхрадаранекогерентногорассеяниядлянижнейчасти профиляиполногопрофилявидно, чтоиспользованиенашегометодарасчетапро­ водимостейпонеполнымионозонднымпрофилямвосновномчреватонедооценкой педерсеновскойпроводимостисфакторомоколодвухиличутьменьше. Втоже время, кажется, нетособыхпричиножидатьбольшихошибоквоценкепроводимос­ тейХолла. Еслипринятьвовниманиеупомянутыеособенности, тополученные намипедерсеновскиепроводимостинеобходимоувеличитьпримерновдвое, иони будутблизкимикожидаемымвеличинам, известнымиздругихизмерений. Послед­ нееособенносправедливодлямалыхзначенийионозондныхпедерсеновскюСпро­ водимостей. Однакоионозондныехолловскиепроводимостиисоотношениямежду холловскойипедерсеновскойпроводимостямикажутсяявнонедооцененнымипо отношениюкихизвестнымсреднимзначениям. Измененияпроводимостейсперехо­ домсэкваториальнойнаприполюснуюсторонудугидля s o d и l f y ионозондных паризмененийсоставляют: уменьшениепроводимостиПедерсенасфактором~ 2, проводимостиХолла- 4--5. Следовательно, скачокхолловскойпроводимостисоот­ ветствуетоценкамработы/4/. Чтокасаетсяпедерсеновскихпроводимостей, то заметимсуществованиеразличиявэлектрическихполяхэкваториальнееиприпо- люснеедуги. Электрическоеполев18.15 итвовалев ~1.6 разавыше, чемв 18.00 UT экваториальнееовала/4/. Одновременнопедерсеновскаяпроводимость изменяетсявпротивофазе, уменьшаясьв~ 2 раза, чтоявляетсявпримерном взаимномсогласиидляподдержаниянепрерывностимеридиональногопедерсеновско- готока. Такимобразом, здесьестьнекотороеотличиеотпредположенияСтарко­ ваидр. /I/ отом, чтопедерсеновскаяпроводимостьпримерноравнапообе стороныпососедствусдугой. Однакомыподтверждаемглавныйвывод/I/ орос­ тевысотыЕ-слоявнутриавроральногоовалапоотношениюкобластидиффузного фонаэкваториальнееовалаиослабойразницеввеличинахмеридиональногопе- дерсеновскоготокадляэтихдвухобластей. Обсуждение. Даннымипрямыхионозондныхизмерениймыподтвердилинедавние находкиСтарковаидр. /І,2/ иУспенскогоидр. /4/ осуществованииустойчи­ выхизмененийэлектроннойплотностиивысотыионосферысэкваториальнойи приполюснойстороныпососедствуснаиболееэкваториальнойдугойаврорально­ гоовалаввечернемсекторе. Этобылонайденодляслучаяфазыроста (предва­ рительнойфазы) буриввечернемсекторе, геомагнитнаявозмущенностьКр= 3. Подобныеслучаинеявляютсяредкостью. ЛуииБарроу/14/ исследовалифотометрическиеизмеренияполярныхсияний ипотоковчастицнаспутникеИСИС-2. Вдвухисследуемыхслучаяхсуббурянача­ ласьнемногодо (иливпроцессе) измерений, однакопроекцияспутниканаионо­ сферупроходилазаметнозападнееавроральнойвыпуклости, т.е. неперекрыва­ ласьрасширяющейсяобластьюактивныхсияний. Интересно, чтовданныхпопо­ токамвысыпающихсяэлектроновиинтенсивностидиффузногофонасиянийудается найтиособенности, которыеприсущиописаннымвышеизменениямионизацииивы­ сотыионосферыприпереходесоднойнадругуюсторонуэкваториальнойдугиав­ роральногоовала. Нарис.2 изработы/14/ показанаинтенсивностьдиффузного свечениявлинии391 і к , котораяэкваториальнеедуги ~ 5 k R и приполюснее 2-2.5 k R. Одновременноизданныхпочастицамотчетливовидносмягчениепото­ канаприполюснойсторонедуги- этоявляетсятемжесамым, чтороствысоты 29